ВУЗ:
Составители:
Рубрика:
(
)
()
()
()()
()
()
()
()
∫
∫∫
Ψ
++
+++++−
−
+++
Ψ
+
±
=
кк
к0
кк
0к
н
к
кк
3
к
3
н
кннк
2
к
2
к
0
2
к
0
кк
2
2
2
к
2
0
к0
3
1
1
11
88,8
1
,,
X
X
X
X
X
X
n
n
dXX
XX
XXXXX
X
h
R
X
h
R
dXdXX
X
XX
h
R
nXF
m
, (2.30)
где
()
()
()
+−−−−+++×
×
+
+
=Ψ
7
н
5
н
3
нн
7
к
5
к
3
кк
2
2
к
2
к
4
к
к
143,06,0143,06,0
1
106
XXXXXXXX
X
XX
X
(
)
()
−+++−
−++++
7
н
5
н
3
ннкк
7
н
5
н
3
нннк
143,06,0arctg6
143,06,0arctg6
XXXXXX
XXXXXX
(
)
(
)
() ()
.1ln4,11ln4,1
86,034,34,386,034,34,3
2
нн
2
кк
4
н
2
н
2
нк
4
к
2
к
3
к
XXXX
XXXXXXX
+−++
++++++−
Зависимость удельной мощности от координаты сечения для различных значений индекса течения
n и величины отношения R/h
0
представлена на рис. 2.5 и 2.6.
Анализ зависимости (2.29), представленной на рис. 2.5 и 2.6, показывает, что существует такой ре-
жим непрерывного процесса вальцевания, при котором степень механического, воздействия на матери-
ал (величина удельной мощности) будет максимальной. Причем, чем больше вальцуемый материал от-
личается от ньютоновской жидкости, тем больше величина удельной мощности и максимум ее смеща-
ется в сторону больших запасов материала на валках (рис. 2.5, точки 1 – 5).
()
0к0
1
0
1
/,,
12
hRnXF
h
U
n
n
V
N
q
n
n
n
=
+
µ
=
+
.
Рис. 2.5 | – n = 1; – n = 0,5; x – n = 0,38; ∆ – n = 0,2; ◊ – n = 0,125;
при
100
0
=
h
R
Рис. 2.6 n = 0,38; | –
50
0
=
h
R
; ∆ –
100
0
=
h
R
; □ –
200
0
=
h
R
10
-3
-2
10
3 10
-2
.
(2.31)
0
26
10
1 10
-3
.
.
-2
1 10
1 10
-1
.
Xw
0
h
0
2
1
3
4
5
q, кВт/кг
Страницы
- « первая
- ‹ предыдущая
- …
- 25
- 26
- 27
- 28
- 29
- …
- следующая ›
- последняя »
