Нелинейные эффекты в оптоволоконных системах. Клюев В.Г. - 43 стр.

UptoLike

ВУЗ: 

ВГУ | Воронеж

Составители: 

Рубрика: 

43
Рис. 3.5. Динамика формирования сверхкоротких импульсов ВКР в кварцевом
волоконном световоде, возбуждаемом пикосекундными импульсами накачки с гауссов-
ской огибающей; спектральная область соответствует нормальной дисперсии груп-
повой скорости. Изображены временные профили интенсивности накачки и стоксова
импульса (λ
н
=1,06 мкм, λ
c
=1,12 мкм, τ
н
=5 пс, I
н
= = 1,8·10
7
Вт/см
2
, k=2,3·10
-28
с
2
/см)
В случае, когда стоксова компонента попадает в область аномальной
дисперсии групповой скорости, картина радикально изменяется, так как
совместное проявление дисперсии и нелинейности создает условия для са-
мосжатия стоксова импульса. Переложение частотной модуляции накачки
на стоксову частоту также ускоряет сжатие импульса. В этом режиме пи-
ковая мощность стоксова импульса может существенно превышать мощ-
ность импульса накачки (рис. 3.6).
И, наконец, при λ
н
, λ
с
>λ
кр
самовоздействие приводит к самосжатию
не только стоксова импульса, но и импульса накачки, а кросс-модуляция
способствует этому процессу. В этом режиме открываются перспективы
получения высоких КПД преобразования и существенного (на порядок)
уменьшения длительности стоксова импульса (рис. 3.7). 
      Рис. 3.5. Динамика формирования сверхкоротких импульсов ВКР в кварцевом
волоконном световоде, возбуждаемом пикосекундными импульсами накачки с гауссов-
ской огибающей; спектральная область соответствует нормальной дисперсии груп-
повой скорости. Изображены временные профили интенсивности накачки и стоксова
импульса (λн=1,06 мкм, λc=1,12 мкм, τн=5 пс, Iн= = 1,8·107 Вт/см2, k=2,3·10-28 с2/см)

      В случае, когда стоксова компонента попадает в область аномальной
дисперсии групповой скорости, картина радикально изменяется, так как
совместное проявление дисперсии и нелинейности создает условия для са-
мосжатия стоксова импульса. Переложение частотной модуляции накачки
на стоксову частоту также ускоряет сжатие импульса. В этом режиме пи-
ковая мощность стоксова импульса может существенно превышать мощ-
ность импульса накачки (рис. 3.6).
      И, наконец, при λн, λс>λкр самовоздействие приводит к самосжатию
не только стоксова импульса, но и импульса накачки, а кросс-модуляция
способствует этому процессу. В этом режиме открываются перспективы
получения высоких КПД преобразования и существенного (на порядок)
уменьшения длительности стоксова импульса (рис. 3.7).




                                         43

Страницы