Составители:
Рубрика:
62
Найдем токи в емкости и индуктивности при резонансе
00
00
,
() .
CC
LL
IUjBUj
IUjB Uj
112
1 3 1 32
11 1
11 1
(3.16)
В соответствии с выражениями для токов строим векторную диаг
рамму цепи в режиме резонанса (рис. 3.10).
Рассмотрим показания амперметра: так как при резонансе токи в
индуктивности и емкости равны и находятся в противофазе, то ам
перметр в общей ветви показывает нуль. При этом ток на входе
цепи:
вхGLoCo
II I I112
11 1 1
равен току через проводимость G
вх 0
.
.
G
II IUG111
11 1
(3.17)
Из векторной диаграммы видно, что если волновая проводимость
g > G, то при резонансе токи индуктивности и емкости больше вход
ного тока:
Lo o
II1
11
и
Co o
II1
11
. Если учесть (3.16), (3.17) и рассмотреть
отношения токов в реактивных элементах к входному току при резо
нансе, то получим
00
00
,
LC
II
Q
IIG
1
222
(3.18)
где Q – добротность параллельного контура.
Добротностью параллельного контура Q называется кратность
превышения тока в реактивном элементе к входному току при резо
нансе. В этом заключается физический смысл добротности. При вы
сокой добротности Q токи внутри цепи значительно выше входного
тока. Поэтому резонанс в параллельном контуре называется резо
нансом токов.
3.4. Частотные характеристики параллельного контура
Рассмотрим сначала зависимости проводимостей ветвей цепи от
частоты. Зависимости строятся на основе следующих выражений:
0
L
I
0
C
I
Рис. 3.10
Страницы
- « первая
- ‹ предыдущая
- …
- 60
- 61
- 62
- 63
- 64
- …
- следующая ›
- последняя »
