Электрическая часть электростанций и подстанций. Коломиец Н.В - 36 стр.

UptoLike

36
менным. Этот факт объясняется инерцией магнитного потока и известен
как закон коммутации.
Симметрия фаз цепи позволяет рассматривать каждую из них от-
дельно, исходя из фазного напряжения источника. Мгновенные значе-
ния тока и приложенного напряжения каждой фазы связаны дифферен-
циальным уравнением первого порядка, составленным на основании
второго закона Кирхгофа,
dt
di
Liru +=
, (1.8)
решение которого, как известно, представляет собой сумму частного и
общего решения. Частным решением будет являться ток
пр
i
, соответст-
вующий принужденному (установившемуся) режиму после КЗ, а общим
решениемсвободная составляющая тока
св
i
, которая в цепях первого
порядка изменяется по экспоненциальному закону:
sin( )
sin( ) ,
+−
+−
=+= + =
=+
ωαϕ
ωαϕ
K
K
p
t
m
êïðñâ
pt
nm
t
t
U
ii i Ce
z
ICe
(1.9)
где
m
U
амплитуда фазного напряжения, ωугловая частота источни-
ка,
22
)( Lrz
ω
+=
полное сопротивление фазы,
K
ϕ
угол сдвига между фазным напряжением и током КЗ в данной фа-
зе,
αугол, определяющий значение напряжения в момент КЗ (t = 0),
С постоянная интегрирования, определяемая из начальных условий,
L
r
p =
корень характеристического уравнения
Lpr +=0
, полу-
ченного на основании (1.8).
Первый член правой части выражения (1.9) представляет собой пе-
риодическую слагающую тока переходного процесса
п
i
, которая при
рассматриваемых условиях (
=
m
Uconst
) по амплитуде остается неиз-
менной.
Второй член представляет апериодическую слагающую тока
a
i
,
которая постепенно затухает со скоростью, определяемой соотношени-
ем между
r и L цепи, чем меньше активные потери, учитываемые пара-