Составители:
62
Соответственно волновое число
ν
~
, равное
λ
1
, имеет значение
⎟
⎠
⎞
⎜
⎝
⎛
−
ε
=ν
2232
0
4
11
8
~
nkch
me
. (7)
Введя обозначение
R =
32
0
4
8 ch
me
ε
, формулу (7) можно переписать так:
⎟
⎠
⎞
⎜
⎝
⎛
−=ν
22
11
~
nk
R
. (8)
Постоянная
R носит название постоянной Ридберга, а формулу (8) на-
зывают сериальной формулой. Положив в формуле (8)
k = 1, а n = 2,3,4 и т.д.,
получим волновые числа, соответствующие переходам электрона на самую
близкую к ядру орбиту со всех вышележащих. Соответственные линии в спек-
тре водорода образуют
серию Лаймана и лежат в ультрафиолетовой области.
При переходе электрона на вторую орбиту (
k = 2) со всех вышележащих
орбит излучается
серия Бальмера. Волновые числа этой серии определяются по
формуле
⎟
⎠
⎞
⎜
⎝
⎛
−=ν
22
1
2
1
n
R
~
, где n=3, 4, 5 и т. д. (9)
Линии, соответствующие переходу электрона с третьей, четвертой, пя-
той и шестой орбит на вторую, лежат в видимой части спектра.
При переходе электрона на третью орбиту в спектре появляются линии
серии Пашена, расположенные в инфракрасной области, и т. д.
Нормальным для атома водорода является состояние, соответствующее
значению k = 1. Если положить n =
∞
, то на основании формулы (8) получим:
R
~
=ν
∞
и
/
WRhch ==ν
∞
. (10)
Очевидно, что величина
h
∞
ν
равна энергии, которую атом выделил бы
при переходе электрона из бесконечности на первую орбиту. И наоборот, если
эту энергию получит электрон, находящийся на первой орбите, то он удалится
на бесконечность, то есть покинет атом. Как известно, атом потерявший элек-
Страницы
- « первая
- ‹ предыдущая
- …
- 60
- 61
- 62
- 63
- 64
- …
- следующая ›
- последняя »
