Физический практикум по атомной и ядерной физике. Ч.3. Корнев К.П - 17 стр.

UptoLike

ВУЗ: 

БФУ им. Канта | Калининград

Составители: 

Рубрика: 

16
12
E L
dz
dU
Δ> , (1)
где градиент ускоряющего напряжения U берется вдоль направления эмиттер-
сетка, обозначенного как ось z.
Увеличения средней длины свободного пробега можно добиться уменьшени-
ем плотности (давления) газа в баллоне лампы. Однако при этом вероятность
столкновений электронов с атомами резко падает и амплитуды скачков тока на
ВАХ (см. рис.2) будут мало
заметны и сравнимы с шумами. На практике посту-
пают иначе: увеличивают градиент ускоряющего напряжения в зазоре эмиттер-
сетка. Одна из схем эксперимента показана на рис.6.
Основное отличие от установки Франка и Герца состоит во введение в прибор
двух сеток: С
1
и С
2
. Ускоряющее напряжение U подается на сетку С
1
, которую
размещают очень близко к эмиттеру, на расстоянии d < L. Поэтому электроны,
вылетающие из катода, ускоряются до нужных значений энергии практически
не сталкиваясь с атомами газа. Столкновения с атомами происходят в про-
странстве между сетками. Чтобы на столкновения не влияли электрические по-
ля, сетки С
1
и С
2
замыкают между собой. На практике роль двух сеток может
играть “клетка Фарадея” [1,2]. Таким образом, в методе двух сеток ускорение
электронов до нужных значений энергии осуществляют в зазоре эмиттер – пер-
вая сетка. Столкновения же с атомами происходят внутри области ограничен-
ной сетками С
1
и С
2
. Электроны испытавшие столкновения затем вылавливают-
ся коллектором. Метод позволяет разделять уровни возбуждения атома, от-
стоящие друг от друга на десятые доли эВ.
Рис.6. Метод двух сеток 
                          dU
                             L > ΔE12                      ,            (1)
                          dz
где градиент ускоряющего напряжения U берется вдоль направления эмиттер-
сетка, обозначенного как ось z.
  Увеличения средней длины свободного пробега можно добиться уменьшени-
ем плотности (давления) газа в баллоне лампы. Однако при этом вероятность
столкновений электронов с атомами резко падает и амплитуды скачков тока на
ВАХ (см. рис.2) будут мало заметны и сравнимы с шумами. На практике посту-
пают иначе: увеличивают градиент ускоряющего напряжения в зазоре эмиттер-
сетка. Одна из схем эксперимента показана на рис.6.
  Основное отличие от установки Франка и Герца состоит во введение в прибор
двух сеток: С1 и С2. Ускоряющее напряжение U подается на сетку С1, которую
размещают очень близко к эмиттеру, на расстоянии d < L. Поэтому электроны,
вылетающие из катода, ускоряются до нужных значений энергии практически
не сталкиваясь с атомами газа. Столкновения с атомами происходят в про-
странстве между сетками. Чтобы на столкновения не влияли электрические по-
ля, сетки С1 и С2 замыкают между собой. На практике роль двух сеток может
играть “клетка Фарадея” [1,2]. Таким образом, в методе двух сеток ускорение
электронов до нужных значений энергии осуществляют в зазоре эмиттер – пер-
вая сетка. Столкновения же с атомами происходят внутри области ограничен-
ной сетками С1 и С2. Электроны испытавшие столкновения затем вылавливают-
ся коллектором. Метод позволяет разделять уровни возбуждения атома, от-
стоящие друг от друга на десятые доли эВ.




                          Рис.6. Метод двух сеток




                                    16

Страницы