Физический практикум по атомной и ядерной физике. Ч.3. Корнев К.П - 19 стр.

дистантных подуровня (см. рис.1), которые называют зеемановскими. Расстоя-
ние между соседними зеемановскими подуровнями равно g μ0H Совокупность
этих подуровней образует зеемановский мультиплет данного атомного уров-
ня.




     Рис.1. Зеемановское расщепление энергетического уровня иона Мn++.
           Еа - энергия иона в отсутствии магнитного поля Н;
            ε - расстояние между соседними подуровнями в зеемановском
           мультиплете.
  Квантовые переходы внутри зеемановского мультиплета и приводят к кругу
явлений, называемых магнитными резонансами.
  Необходимо учитывать, что возможные переходы ограничены правилами от-
бора по магнитному квантовому числу. В дипольном приближении эти правила
отбора имеют следующий вид:

                               Δm J = 0, ± 1 .                            (3)

  Поскольку внутри зеемановского мультиплета значения магнитного кванто-
вого числа различны, то при магнитном резонансе реализуются только перехо-
ды с Δm J = ± 1 . Из теории [1-3] известно, что каждому типу магнитного пере-
хода соответствует определенная поляризация возникающего излучения. На-
пример, при переходах пи-типа ( Δm J = 0 ) высокочастотное магнитное поле h
направлено вдоль постоянного магнитного поля Н. При сигма-переходах
( Δm J = ±1 ), поле h перпендикулярно Н. Поэтому, согласно принципу взаим-
ности процессов излучения и поглощения, магнитная составляющая h высоко-
частотного поля, вызывающего переходы внутри зеемановского мультиплета,
должна быть перпендикулярна подмагничивающему постоянному полю Н. Та-
ким образом получаем одно из необходимых условий возникновения магнитно-
го резонанса:

                                   h ⊥Н .                                 (4)

 Другое условие найдем из правила Бора для частоты фотона поглощаемого

                                      18