Составители:
Рубрика:
20
Рис.2. Механизм динамической поддержки нормальной за-
селенности уровней при магнитном резонансе.
1-
поглощение фотона, 2 – безизлучательный переход,
Q – количество тепла передаваемое магнитной подсис-
темой кристаллической решетке.
При больших мощностях высокочастотного излучения, сигнал магнитного ре-
зонанса может пропасть. Возникает эффект насыщения резонанса. Его объяс-
няют выравниванием населенностей зеемановских подуровней.
Если создать и поддерживать инверсную заселенность зеемановских поду-
ровней, то при выполнении условий магнитного резонанса
(4), (5) вещество бу-
дет не поглощать, а наоборот усиливать электромагнитное излучение. Получа-
ется так называемый микроволновый квантовый усилитель. Система обратной
связи позволяет превратить его в квантовый генератор. Квантовый генератор
работающий в области СВЧ называют мазером.
Отметим, что магнитный резонанс является эффектом, родственным зеема-
новскому. Различие состоит в том, что при эффекте
Зеемана переходы совер-
шаются между зеемановскими мультиплетами
различных атомных уровней.
Поэтому эффект Зеемана наблюдают в области оптических частот. В случае
магнитного резонанса квантовые переходы идут
внутри зеемановского муль-
типлета и сопровождаются поглощением фотонов значительно более низких
частот. Для типичных значений напряженности магнитного поля: 100 кА/м,
частоты магнитного резонанса соответствуют сантиметровым СВЧ волнам час-
той порядка 10ГГц.
Особенности магнитного резонанса в кристаллах
В работе используется монокристалл Мg-Мn феррита в форме тонкой пла-
стинки, вырезанной параллельно кристаллографической плоскости (001).
Внешнее постоянное магнитное поле
H направлено вдоль плоскости пластины.
В этом случае формула для расчета частоты резонанса имеет вид [4 ]:
эфф
o
H
gμ
ω
h
= , (7)
где величина
()
aэфф
H 5cos4θ3
4
1
M 2πHH +++=
(8)
Рис.2. Механизм динамической поддержки нормальной за- селенности уровней при магнитном резонансе. 1- поглощение фотона, 2 безизлучательный переход, Q количество тепла передаваемое магнитной подсис- темой кристаллической решетке. При больших мощностях высокочастотного излучения, сигнал магнитного ре- зонанса может пропасть. Возникает эффект насыщения резонанса. Его объяс- няют выравниванием населенностей зеемановских подуровней. Если создать и поддерживать инверсную заселенность зеемановских поду- ровней, то при выполнении условий магнитного резонанса (4), (5) вещество бу- дет не поглощать, а наоборот усиливать электромагнитное излучение. Получа- ется так называемый микроволновый квантовый усилитель. Система обратной связи позволяет превратить его в квантовый генератор. Квантовый генератор работающий в области СВЧ называют мазером. Отметим, что магнитный резонанс является эффектом, родственным зеема- новскому. Различие состоит в том, что при эффекте Зеемана переходы совер- шаются между зеемановскими мультиплетами различных атомных уровней. Поэтому эффект Зеемана наблюдают в области оптических частот. В случае магнитного резонанса квантовые переходы идут внутри зеемановского муль- типлета и сопровождаются поглощением фотонов значительно более низких частот. Для типичных значений напряженности магнитного поля: 100 кА/м, частоты магнитного резонанса соответствуют сантиметровым СВЧ волнам час- той порядка 10ГГц. Особенности магнитного резонанса в кристаллах В работе используется монокристалл Мg-Мn феррита в форме тонкой пла- стинки, вырезанной параллельно кристаллографической плоскости (001). Внешнее постоянное магнитное поле H направлено вдоль плоскости пластины. В этом случае формула для расчета частоты резонанса имеет вид [4 ]: gμ o ω= H эфф , (7) h где величина 1 H эфф = H + 2π M + (3 + 5cos4θ ) H a (8) 4 20
Страницы
- « первая
- ‹ предыдущая
- …
- 19
- 20
- 21
- 22
- 23
- …
- следующая ›
- последняя »