Поведение материалов в электрическом поле. Королёв А.П - 23 стр.

UptoLike

ВУЗ: 

ТГТУ | Тамбов

Составители: 

Рубрика: 

23
проводника. А это и означает, что нулевой уровень проводника 2 распола-
гается на ∆U = qV выше нулевого уровня положительно заряженного про-
водника.
Подобное смещение претерпевают все энергетические уровни про-
водников 1 и 2, в том числе и уровни Ферми Э
F1
и Э
F2
.
Как только непрерывно понижающийся уровень Ферми проводника 1
(Э
F1
) и непрерывно повышающийся уровень Ферми проводника 2 (Э
F2
)
оказываются на одной высоте, причина, вызывавшая преимущественное
перетекание электронов из проводника 1 в проводник 2, исчезает, так как
против заполненных уровней проводника 1 располагаются теперь запол-
ненные с той же степенью заселённости уровни проводника 2. Между
проводниками устанавливается равновесие, которому отвечает равновес-
ная разность потенциалов между ними, равная
( )
12
1
χ−χ=
q
V
K
.
Её называют контактной разностью потенциалов, определяемой
разностью работ выхода электронов из контактирующих проводников. По
абсолютному значению V
K
колеблется от десятых долей до единиц вольт.
Из рис. 2.3, б следует, что контактная разность потенциалов создаёт для
электронов, переходящих в проводник с большей работой выхода, потен-
циальный барьер высотой qV
K
.
2.9. ТЕРМОЭЛЕКТРОДВИЖУЩАЯ СИЛА
В 1823 г. Т. Зеебек установил, что в цепи, состоящей из двух разнород-
ных проводников 1 и 2, возникает электродвижущая сила V
T
, если контакты
этих проводников A и B поддерживаются при различных температурах Т
гор
и
Т
хол
(рис. 2.4). Эта ЭДС называется термоэлектродвижущей силой. Экспе-
риментально доказано, что в относительно нешироком диапазоне темпера-
тур она пропорционально разности температур контактов А и В:
(
)
хгт
ТТV −α=
,
где
dTdV /
т
=α
– коэффициент пропорциональности, называемый диф-
ференциальной или удельной термо-ЭДС. Он зависит от природы соприка-
сающихся проводников и от температуры.
Рис. 2.4. Термоэлектродвижущая сила в цепи
из двух разнородных проводников

Страницы