Поведение материалов в электрическом поле. Королёв А.П - 21 стр.

UptoLike

ВУЗ: 

ТГТУ | Тамбов

Составители: 

Рубрика: 

21
SB
ρ+ρ=ρ
.
Поскольку характер зарождения и роста плёнок зависит от условий
их получения (даже при одинаковых способах получения существует
множество случайных факторов), на практике трудно получить точное
совпадение значений удельного сопротивления плёнок при одинаковой
толщине. Поэтому при сравнении проводящих свойств тонких плёнок
пользуются параметром сопротивление квадрата R
(или сопротивление
на безразмерный квадрат, или удельное поверхностное сопротивление),
численно равным сопротивлению участка плёнки, длина которого равна
его ширине при прохождении тока через две его противоположные грани
параллельно поверхности подложки: R
= ρ
δ
/ δ, где ρ
δ
– сопротивление,
учитывающее размерный эффект и δ – толщина плёнки.
Подбором толщины плёнки можно изменять R
независимо от удель-
ного сопротивления.
Сопротивление тонкоплёночного резистора можно рассчитать по
формуле
R=R
l/d,
где l и d – длина и ширина резистора.
Для изготовления тонкоплёночных резисторов обычно требуются
плёнки с поверхностным сопротивлением 500 – 1000 Ом/квадрат. В каче-
стве резистивных материалов наиболее часто используют тугоплавкие
металлы (вольфрам, молибден, тантал, рений, хром) и сплав никеля с хро-
мом. Плёночные резисторы из чистых металлов имеют то преимущество,
что они постоянны по составу и поэтому легче обеспечивается однород-
ность их структуры. А это приводит к повышенной стабильности элек-
трических параметров.
2.8. КОНТАКТНЫЕ ЯВЛЕНИЯ
Рассмотрим процессы, происходящие при сближении и контакте двух
металлических проводников, энергетические схемы которых показаны на
рис. 2.3, а. В изолированном состоянии электронный газ в этих проводни-
ках характеризуется химическими потенциалами (уровнями Ферми) Э
1
и
Э
2
и работами выхода χ
1
и χ
2
. В контакте между проводниками возможен
обмен электронами. Из рис. 2.3, а видно, что в зоне проводимости про-
водника 2 заняты все состояния вплоть до уровня Ферми Э
2
. Против этих
состояний располагаются занятые уровни зоны проводимости проводни-
ка 1. Поэтому при абсолютном нуле электроны из проводника 2 не могут
перейти в проводник 1. При температуре, отличной от 0 К, электроны
проводника 2, термически возбуждённые на уровни, расположенные выше
Э
1
, могут переходить в проводник 1, но число таких электронов при обыч-
ных температурах невелико и поток n
21
будет слабым.

Страницы