Интерпретация магнитных и гравиметрических данных. Кортунов В.А ,Суховеев Е.Н. - 21 стр.

UptoLike

ВУЗ: 

ДВФУ | Владивосток

Составители: 

Рубрика: 

24
F(U) =
])[(
1
)()(12
1
pp
UUpp −−
. (3)
Изменяя величины р
1
и р
2
, можно грубо регулировать положение той зо-
ны, в которой заключаются источники трансформированных аномалий.
Вычисление напряженности поля или его составляющих ниже поверхно-
сти наблюдения с целью определения глубины залегания и горизонтальных раз-
меров тел интересовало геофизиков уже много лет.
Аналитическое продолжение функций в нижнее полупространство, в об-
ласть, где отсутствуют особые точки этих функций, представляет собой значи-
тельно более сложную задачу, чем аналитическое продолжение вверх.
Способ пересчета поля в нижнее полупространство перспективен тем, что
распределение поля на уровнях, расположенных ближе к источникам, более
рельефно подчеркивает тонкие особенности структуры последних.
В двухмерном варианте, т.е. для тел, имеющих очень большие размеры по
простиранию, способ основывается на том, что значение потенциальной функ-
ции в центре окружности равно ее среднему значению на окружности, если
внутри этого контура нет источников поля.
Поэтому для двухмерной задачи
U
0,0
≈
][4
1
),0(0,()0,(),0( hhhh
UUUU
−−
+++
,
где U
(o,o)
– значение поля в центре окружности радиусом h; U
(h,o)
, U
(-h,o)
и
U
(o,h)
, U
– значения поля на концах соответственно горизонтального и верти-
кального диаметра (рис.2).
На глубине – h значение поля будет определяться
U
(0,
-
h
) = 4U
(0,0)
– U
(0,h)
– U
(h,0)
–U
(-h,0)
, (3)
где U
(o,h)
– значение поля в точке (о,h), расположенной выше поверхности на-
блюдений, которое предварительно вычисляется.
Пересчет поля в нижнее полупространство в трехмерном варианте
U
(0,0,
-
h
) ≈ 6U
(0,0,0)
– [U
(0,0,h)
+ U
(0,h,0)
–U
(0,h,0)
+ U
(0,-h,0)
+ U
(,-h,0,0)
+ U
(-h,0,0)
]. 
                                                                  1
                                      F(U) =                                           .               (3)
                                                     ( p 2 − p1 )[U ( p1 ) − U ( p ) ]


     Изменяя величины р1 и р2, можно грубо регулировать положение той зо-
ны, в которой заключаются источники трансформированных аномалий.
     Вычисление напряженности поля или его составляющих ниже поверхно-
сти наблюдения с целью определения глубины залегания и горизонтальных раз-
меров тел интересовало геофизиков уже много лет.
     Аналитическое продолжение функций в нижнее полупространство, в об-
ласть, где отсутствуют особые точки этих функций, представляет собой значи-
тельно более сложную задачу, чем аналитическое продолжение вверх.
     Способ пересчета поля в нижнее полупространство перспективен тем, что
распределение поля на уровнях, расположенных ближе к источникам, более
рельефно подчеркивает тонкие особенности структуры последних.
     В двухмерном варианте, т.е. для тел, имеющих очень большие размеры по
простиранию, способ основывается на том, что значение потенциальной функ-
ции в центре окружности равно ее среднему значению на окружности, если
внутри этого контура нет источников поля.
     Поэтому для двухмерной задачи
                                                               1
                             U0,0 ≈                                                       ,
                                      4[U (0, h) + U ( h, 0)   + U ( − h,0 + U ( 0,− h) ]

где U(o,o) – значение поля в центре окружности радиусом h; U(h,o), U(-h,o) и
U(o,h), U – значения поля на концах соответственно горизонтального и верти-
кального диаметра (рис.2).
     На глубине – h значение поля будет определяться
                           U(0, - h) = 4U(0,0) – U(0,h) – U(h,0) –U(-h,0) ,                        (3)
где U(o,h) – значение поля в точке (о,h), расположенной выше поверхности на-
блюдений, которое предварительно вычисляется.
     Пересчет поля в нижнее полупространство в трехмерном варианте
     U(0,0, - h) ≈ 6U(0,0,0) – [U(0,0,h) + U(0,h,0) –U(0,h,0) + U(0,-h,0) + U(,-h,0,0) + U(-h,0,0)].


                                                         24

Страницы