Составители:
63
.
)(
78,0
43,0
ср
285,0
ср
715,0
ср
43,0
ос
µρ
ρ−ρ
≈
d
w
(5.16)
Аналогично для турбулентной области, согласно выражению (5.9),
подставив
44,0=
ζ
в уравнение (5.14), находим
.
)(
46,5
ср
ср
ос
ρ
ρ−ρ
≈
d
w
(5.17)
Расчеты w
ос
при известном диаметре частиц d для любого режима
осаждения приближенно можно вести также с помощью графических за-
висимостей Re = f
(Ar) или Ly = f
(Ar), экспериментально установленных
для частиц различной формы и приведенных на рис. 5.2, где критерий
Лященко записывается в виде
.
)(
срср
2
cр
3
ос
3
g
w
Ar
Rе
Ly
ρ−ρµ
ρ
==
(5.18)
Рассчитанная графически скорость осаждения хорошо совпадает с
опытными данными для свободно осаждающихся частиц в неограничен-
ном пространстве. Для частиц неправильной формы скорость осаждения
обычно меньше, и поэтому скорость, рассчитанную для сферической час-
тицы, необходимо умножить (при отсутствии соответствующих графиков)
на поправочный коэффициент формы ψ (табл. 5.1):
.
сфос.ос
ww
ψ
=
(5.19)
Таблица 5.1.
Значения фактора (коэффициента) формы ψ
для некоторых геометрических тел (h – высота; r – радиус)
Форма частиц ψ Форма частиц ψ
Куб 0,806 Цилиндр (h = 10r) 0,691
Цилиндр (h = 3r) 0,860 Цилиндр (h = 20r) 0,580
Страницы
- « первая
- ‹ предыдущая
- …
- 61
- 62
- 63
- 64
- 65
- …
- следующая ›
- последняя »
