ВУЗ:
Составители:
Рубрика:
3. РАСЧЕТ ИДЕАЛЬНОГО ТЕЧЕНИЯ В ЯДРЕ ПОТОКА
3.1. Методика расчета идеального течения в ядре потока в
первом приближении
В общем случае параметры потока изменяются не только вдоль оси z
(рис. 2.1), но и перпендикулярно ей. Однако в инженерных расчетах широко
используется модель одномерного течения, поэтому будем считать, что
параметры потока изменяются только вдоль оси z. На входе в сопло и
сужающейся его части поток движется с дозвуковой скоростью. В критическом
сечении скорость потока достигает скорости звука w=а
кр
(критическое
сечение представляет собой самое узкое сечение сопла Лаваля), а в
расширяющейся части сопла поток движется со сверхзвуковой скоростью.
Коэффициентом скорости Л называют отношение
Таким образом, в сужающейся части λ < 1, в критическом сечении Я = 1, а
в расширяющейся части λ >1.
В газодинамике вводится функция
(3.2)
Поэтому газодинамическая функция д(λ) представляет собой отношение
площадей, занятых невязким потоком в критическом и анализируемом
сечениях.
Таким образом, функцию q(λ) можно представить в виде
(3.5)
где d и d
rp
- диаметры анализируемого и критического сечения сопла Лаваля
соответственно; δ* и δ*
кр
- толщины вытеснения пограничного слоя в
анализируемом и критическом сечении.
где k - показатель адиабаты (для воздуха k = 1,4 ).
Из условия постоянства массового расхода
где F - площадь анализируемого сечения сопла Л аваля; ¥
щ
- площадь
критического сечения сопла Л аваля, следует, что
Страницы
- « первая
- ‹ предыдущая
- …
- 7
- 8
- 9
- 10
- 11
- …
- следующая ›
- последняя »
