ВУЗ:
Составители:
Рубрика:
расположенной стороне появится избыток отрицательных зарядов. Эти заряды и создают
электрическое поле Холла
Холла
Е
, которое, в свою очередь, действует на движущийся заряд
e
+
с силой
Холла
EeF
⋅=
′
. (2)
Сила
'
F
направлена вдоль поля
Холла
Е
, т.е. противоположно действию силы Лорентца
F
.
Заряды на боковых поверхностях образца будут накапливаться до тех пор, пока поле
Холла не уравновесит действие силы Лорентца. Таким образом, в равновесном состоянии
'
F F
=
. (3)
В рассматриваемом нами случае, когда
Bv
⊥⊥
F
, величина силы
F
, согласно (1), равна
BeF
v
=
. (4)
Следовательно,
BeeE
Холла
v
=
, (5)
откуда
BE
Холла
v
=
. (6)
Выведем выражение для ЭДС Холла
Холла
ε
, возникающей между точками
C
и
D
,
находящимися на расстоянии
b
(рис.1):
bBbЕU
ХоллаХоллаХолла
v
=⋅==
ε
. (7)
Выразим скорость движения зарядов
v
через силу тока I. Пусть число носителей тока
в единице объема образца (концентрация носителей тока) равно
n
. Тогда сила тока,
протекающего через единицу поверхности образца, т.е. плотность тока:
v
enj
=
, (8)
а сила тока
bdenjbdI
v
==
(9)
откуда
enbd
I
=
v
. (10)
Учитывая это соотношение, получаем
end
IB
Холла
=
ε
. (11)
Анализируя полученное выражение, прежде всего заметим, что ЭДС Холла
пропорциональна силе тока
I
и обратно пропорциональна толщине образца
d
.
5
5 расположенной стороне появится избыток отрицательных зарядов. Эти заряды и создают Е электрическое поле Холла Холла , которое, в свою очередь, действует на движущийся заряд + e с силой F ′ = e ⋅ E Холла . (2) Сила F ' направлена вдоль поля Е Холла , т.е. противоположно действию силы Лорентца F . Заряды на боковых поверхностях образца будут накапливаться до тех пор, пока поле Холла не уравновесит действие силы Лорентца. Таким образом, в равновесном состоянии F'= F . (3) В рассматриваемом нами случае, когда F ⊥ v ⊥ B , величина силы F , согласно (1), равна F = evB . (4) Следовательно, eE Холла = evB , (5) откуда E Холла = vB . (6) Выведем выражение для ЭДС Холла ε Холла , возникающей между точками C и D , находящимися на расстоянии b (рис.1): ε Холла = U Холла = Е Холла ⋅ b = vbB . (7) Выразим скорость движения зарядов v через силу тока I. Пусть число носителей тока в единице объема образца (концентрация носителей тока) равно n . Тогда сила тока, протекающего через единицу поверхности образца, т.е. плотность тока: j = env , (8) а сила тока I = jbd = envbd (9) откуда I v= . (10) enbd Учитывая это соотношение, получаем ε Холла = IB . (11) end Анализируя полученное выражение, прежде всего заметим, что ЭДС Холла пропорциональна силе тока I и обратно пропорциональна толщине образца d .
Страницы
- « первая
- ‹ предыдущая
- …
- 2
- 3
- 4
- 5
- 6
- …
- следующая ›
- последняя »