Электромагнит. Козлов В.И - 3 стр.

                                             4


                                            N      S




                     Рис. 2. Кольцеобразный постоянный магнит.

В силу вихревого характера магнитного поля его силовые линии должны быть
непрерывны, поэтому они пронизывают и воздушный зазор.
      Если рассеяние магнитного потока в зазоре незначительно, то

                         BS = Bзазора S зазора ,                                  (2)

где Bзазора - индукция магнитного поля в зазоре, а S зазора - площадь поперечного
сечения зазора. Если
                                   S = S зазора ,                             (3)
то
                                   B = Bзазора                                (4)

и, таким образом, в зазоре существует большое магнитное поле.
       Достоинствами постоянных магнитов являются стабильность создаваемого ими
поля и отсутствие источников питания. Недостатком – трудность изменения величины
поля, хотя это делают путем изменения ширины зазора и применением магнитного шунта.

Электромагнит. При создании полей напряженностью примерно до 2 Т издавна, в
течение многих десятков лет, используют электромагниты.
       Если взять ферромагнетик, например, железо, замкнутой формы, намотать на него
обмотку и пропустить через нее электрический ток, то индукция внутри такого железного
сердечника будет значительно больше, чем внутри обмотки без сердечника (как и при
первоначальном     намагничивании     постоянных      магнитов).  Для     сердечников
электромагнитов используют магнитомягкие материалы, т. е с малой коэрцитивной силой
 H c и малой остаточной магнитной индукцией Br – это позволяет путем изменения силы
электрического тока в обмотке изменять создаваемое магнитное поле почти от нуля до
максимально возможного значения.
       Индукция магнитного поля внутри сердечника

                                        B = µ µ 0H ,                              (5)

где µ - относительная магнитная проницаемость материала сердечника в поле Н,
созданном обмоткой с током.
      Известно, что в ферромагнетике, помещенном в магнитное поле, возникает
намагниченность J (рис. 3, а). При этом индукция в ферромагнетике выражается
соотношением
       B = µ µ 0H = µ 0H + J ,                           (6)