ВУЗ:
Составители:
Рубрика:
движущегося потока (рис. 4.7) при допущении одинаковой скорости
движения частиц по всему живому сечению. Это допущение упрощает
решение поставленной задачи, дает возможность учесть только
сопротивления трения потока о стенки трубы или русла и не учитывать
сопротивления трения между частицами движущейся жидкости. В
данном случае потери напора вызываются лишь гидравлическими
сопротивлениями по длине потока, т. е. h
w
=h
л
.
Запишем уравнение Бернулли для двух сечений 1–1 и 2–2
выделенного из потока участка относительно плоскости сравнения 0–0:
л
h
g
vp
z
g
vp
z
+++=++
22
2
22
2
2
11
1
γγ
,
или с учетом равенства скоростей
+−
+=
γγ
2
2
1
1
p
z
p
zh
, (4.25)
т.е. при равномерном движении потока потери напора по длине
равны разности удельных потенциальных энергий.
Для вычисления этой разности рассмотрим действие внешних сил на
выделенную часть потока и составим сумму проекций всех
действующих сил на ось потока:
P
1
– P
2
– Gsin
α
–T,
где Р
1
и Р
2
– силы давления, соответственно на сечения 1–1 и 2–2, G
– сила тяжести выделенной части потока, T – сила трения потока о
стенки трубы или русла.
Подставив значения слагаемых уравнения, получим
0
0
12
21
=−
−
−−
l
l
zz
wlwpwp
χτγ
. (4.26)
Разделив уравнение 4.26 на
w
γ
, будем иметь
R
l
p
z
p
z
γ
τ
γγ
0
2
2
1
1
=
+−
+
. (4.27)
Т.к. левая часть уравнения 4.27 равна h
л
, то окончательно получим
66
Страницы
- « первая
- ‹ предыдущая
- …
- 64
- 65
- 66
- 67
- 68
- …
- следующая ›
- последняя »
