Излучение возбужденных поверхностей. Кубанов В.П. - 21 стр.

UptoLike

ВУЗ: 

ПГУТИ | Самара

Составители: 

Рубрика: 

21
Функции Бесселя в (1.25) вычислялись с применением пакета программ
из [6]. При этом встроенная функция Mathcаd 1() возвращает значение в
точке функции Бесселя первого рода первого порядка, а встроенная функция
(, ) возвращает значение в точке функции Бесселя первого рода второго
порядка. Во встроенных функциях 1() и (, ) необходимо задать
=
0
sin , а для функции (, ), дополнительно, необходимо задать по-
рядок функции = 2.
1.8 Влияние фазовых искажений на направленные свойства возбуж-
денной поверхности
Несинфазность возбужденной поверхности либо может быть присуща
данной антенне вследствие её конструкции, либо вызывается неточным вы-
полнением антенны. Считается, что фазовые искажения ухудшают направлен-
ные свойства антенны. Однако в некоторых случаях на возбужденной поверх-
ности специально формируют определенный закон распределения фазы для
получения специальной формы амплитудной диаграммы направленности или
управления её положением в пространстве.
Предположим, что применительно к прямоугольной плоской возбужден-
ной поверхности (рис. 1.3) функции распределения амплитуд и фаз вдоль осей
и независимы, т.е.
,

,
=


. (1.26)
Это предположение существенно облегчает анализ, не исключая общности вы-
водов, так как позволяет ограничить исследование случаем, когда несинфаз-
ность возбуждения наблюдается только вдоль одной координатной оси, на-
пример, . Тогда:
,

,
=

. (1.27)
В целях дальнейшего упрощения задачи будем считать, что амплитуда
возбуждающего поля в пределах поверхности неизменна, т.е.
=
= 1.
В этом случае формула (1.27) преобразуется к виду:
,

,
=

. (1.28)
Практически любое распределение фазы поля по координате можно
представить в виде следующего степенного ряда:
=
1
2
+
+
2
2
2
+
+
3
2
3
+, (1.29) 
      Функции Бесселя в (1.25) вычислялись с применением пакета программ
из [6]. При этом встроенная функция Mathcаd 𝐽1(𝑧) возвращает значение в
точке 𝑧 функции Бесселя первого рода первого порядка, а встроенная функция
𝐽𝑛(𝑚, 𝑧) возвращает значение в точке 𝑧 функции Бесселя первого рода второго
порядка. Во встроенных функциях 𝐽1(𝑧) и 𝐽𝑛(𝑚, 𝑧) необходимо задать
𝑧 = 𝑘𝑅0 sin 𝜃, а для функции 𝐽𝑛(𝑚, 𝑧), дополнительно, необходимо задать по-
рядок функции 𝑚 = 2.

     1.8 Влияние фазовых искажений на направленные свойства возбуж-
денной поверхности

      Несинфазность возбужденной поверхности либо может быть присуща
данной антенне вследствие её конструкции, либо вызывается неточным вы-
полнением антенны. Считается, что фазовые искажения ухудшают направлен-
ные свойства антенны. Однако в некоторых случаях на возбужденной поверх-
ности специально формируют определенный закон распределения фазы для
получения специальной формы амплитудной диаграммы направленности или
управления её положением в пространстве.
      Предположим, что применительно к прямоугольной плоской возбужден-
ной поверхности (рис. 1.3) функции распределения амплитуд и фаз вдоль осей
𝑌 и 𝑋 независимы, т.е.
      𝑓 𝑥, 𝑦 𝑒 𝑗𝜓 𝑥,𝑦 = 𝑓 𝑥 𝑓 𝑦 𝑒 𝑗𝜓 𝑥 𝑒 𝑗𝜓 𝑦 .                     (1.26)
Это предположение существенно облегчает анализ, не исключая общности вы-
водов, так как позволяет ограничить исследование случаем, когда несинфаз-
ность возбуждения наблюдается только вдоль одной координатной оси, на-
пример, 𝑌. Тогда:
      𝑓 𝑥, 𝑦 𝑒 𝑗𝜓 𝑥,𝑦 = 𝑓 𝑥 𝑓 𝑦 𝑒 𝑗𝜓 𝑦 .                            (1.27)
      В целях дальнейшего упрощения задачи будем считать, что амплитуда
возбуждающего поля в пределах поверхности неизменна, т.е. 𝑓 𝑥 = 𝑓 𝑦 = 1.
В этом случае формула (1.27) преобразуется к виду:
      𝑓 𝑥, 𝑦 𝑒 𝑗𝜓 𝑥,𝑦 = 𝑒 𝑗𝜓 𝑦 .                                    (1.28)
      Практически любое распределение фазы поля по координате 𝑦 можно
представить в виде следующего степенного ряда:
      𝜓 𝑦 = 𝜓1макс 𝑦 𝑏 2 +
            +𝜓2макс 𝑦 𝑏 2 2 +
            +𝜓3макс 𝑦 𝑏 2 3 +∙∙∙∙,                                  (1.29)

                                       21

Страницы