Излучение возбужденных поверхностей. Кубанов В.П. - 22 стр.

где 𝜓1макс , 𝜓2макс , 𝜓3макс и т.д.— максимальные значения фазовых сдвигов со-
ответствующих составляющих фазового распределения, получающиеся на кра-
ях возбужденной поверхности (𝑦 = ± 𝑏 2).
      Монотонные изменения фазы возбуждающего поля, как правило, с дос-
таточной точностью представляются тремя первыми членами ряда (1.29): ли-
нейным, квадратичным и кубичным. Рассмотрим влияние каждого из этих чле-
нов раздельно. Так как фаза возбуждающего поля изменяется вдоль размера 𝑏
возбужденной поверхности, то для оценки влияния несинфазности достаточно
рассмотреть направленные свойства только в плоскости 𝑌𝑂𝑍 (рис. 1.3).
      При линейном распределении фазы 𝜓1 𝑦 = 𝜓1макс 2𝑦 𝑏 . График функ-
ция 𝜓1 𝑦 представлен на рис. 1.12а. Нормированная амплитудная характери-
стика направленности в плоскости 𝑌𝑂𝑍 имеет вид:
                                1 𝑓 𝜃гл 1 + cos 𝜃 ×
      𝐹 𝜃 =                                                      ,       (1.30)
                 sin 𝑘𝑏 sin 𝜃/2 − 𝜓1макс     𝑘𝑏 sin 𝜃/2 − 𝜓1макс
где 𝑓 𝜃гл – значение функции 𝑓 𝜃 в направлении 𝜃 = 𝜃гл (1 𝑓 𝜃гл – норми-
рующий множитель).
      Нормированные амплитудные диаграммы направленности в плоскости
𝑌𝑂𝑍 приведены на рис. 1.12б. Пунктирная линия соответствует диаграмме на-
правленности идеальной, т.е. синфазной равномерно возбужденной, поверх-
ности с размером 𝑏 = 5𝜆. Сплошная линия соответствует диаграмме направ-
ленности этой же поверхности, но при наличии линейной несинфазности.
      Сравнение этих диаграмм показывает, что линейный закон изменения
фазы возбуждающего поля приводит к изменению направления максимально-
го излучения. Диаграмма направленности поворачивается обязательно в сто-
рону отставания фазы возбуждающего поля (в данном случае в сторону поло-
жительного направления оси 𝑌).
      Поворот диаграммы направленности, т.е. управление ею путем измене-
ния значения сдвига фазы 𝜓, находит широкое применение в антенной техни-
ке.




                                         22