Излучение возбужденных поверхностей. Кубанов В.П. - 26 стр.

     При кубичном изменении фазы, как и при линейном, амплитудная диа-
грамма направленности поворачивается — направление максимального излу-
чения отклоняется от нормали к поверхности в сторону отставания фазы (в
данном случае в сторону отрицательного направления оси 𝑌). При этом ампли-
тудная диаграмма направленности искажается, она становится несимметрич-
ной относительно направления максимального излучения, уровни боковых ле-
пестков по одну сторону главного лепестка уменьшаются, а по другую — увели-
чиваются; увеличение уровней боковых лепестков происходит со стороны, сов-
падающей с направлением отклонения главного лепестка.
     Напомним, что все выводы относительно влияния различных фазовых
распределений относятся к случаю равномерного распределения амплитуды
возбуждающего поля (𝑓 𝑦 = 1). При спадающем к краям распределении
влияние изменения фазы на амплитудную диаграмму направленности умень-
шается.

     1.7 Коэффициент направленного действия возбужденной поверхности

      В теории антенн хорошо известна формула для расчета коэффициента
направленного действия возбужденной поверхности *1+, *5+, *7+:
      𝐷0 = 4𝜋 𝜆2 𝑆𝜈,                                                (1.31)
где 𝑆 — геометрическая площадь возбужденной поверхности, 𝜈 — коэффици-
ент использования поверхности.
      Значение коэффициента использования поверхности зависит от вида ам-
плитудного и фазового распределения возбуждающего поля 𝑓 𝑥, 𝑦 𝑒 𝑗𝜓 𝑥,𝑦
(формула (1.3)). Общая формула для расчета коэффициента использования по-
верхности имеет вид [5]:
                                                    2
     𝜈= 1 𝑆         𝑆
                        𝑓 𝑥, 𝑦 𝑒 𝑗𝜓      𝑥,𝑦
                                               𝑑𝑆       𝑆
                                                             𝑓 𝑥, 𝑦 2 𝑑𝑆 .   (1.32)
В знаменателе выражения первой скобки величина 𝑆 (площадь) имеет размер-
ность «метр в квадрате». Следовательно, второй множитель также должен
иметь размерность «метр в квадрате», что послужило основанием назвать его
действующей (эффективной) площадью возбужденной поверхности:
                                         2
     𝑆д =   𝑆
                𝑓 𝑥, 𝑦 𝑒 𝑗𝜓   𝑥,𝑦
                                    𝑑𝑆         𝑆
                                                   𝑓 𝑥, 𝑦 2 𝑑𝑆.              (1.33)
     Из выражений (1.32) и (1.33) следует, что
     𝑆д = 𝜈𝑆.                                                      (1.34)
Таким образом, в формуле (1.31) произведение 𝑆𝜈 есть действующая (эффек-
                                                        26