ВУЗ:
Составители:
17
Рис. 2.4
Вокруг рамки создается электромагнитное поле. При этом линии магнит-
ного поля охватывают текущий по витку ток. Сравним рис. 2.4а и рис. 2.4б, по-
вторяющий рис. 2.1б, на котором дана структура поля элементарного магнитно-
го излучателя. Сравнение показывает, что картина силовых линий магнитного
поля элементарной электрической рамки и элементарного магнитного излуча-
теля, ось которого перпендикулярна плоскости рамки и проходит через ее
центр, совершенно идентичны. Из сказанного следует важный вывод: направ-
ленные свойства элементарной электрической рамки и эквивалентного ей эле-
ментарного магнитного излучателя одинаковы.
При ориентации плоскости рамки перпендикулярно оси (рис. 2.5) ком-
плексные амплитуды векторов напряженности электрического и магнитного
полей в дальней зоне определяется выражениями:
=
0
=
0
0
р
д
2
sin
, (2.13)
=
0
=
0
р
д
2
sin
, (2.14)
где
р
– амплитуда электрического тока возбуждения рамки;
д
= 2
– действующая длина рамки;
S – площадь рамки;
– расстояние от центра рамки до точки наблюдения;
– длина волны;
– угол между осью эквивалентного магнитного излучателя и направле-
нием на точку наблюдения;
0
– характеристическое сопротивление свободного пространства.
Силовые линии
магнитного
поля
S
м
I
б)
H
p
I
Электрический
ток рамки
а)
Z
Z
а2
Силовые линии
магнитного
поля H
Z Z
S
Iм
2а
Электрический
ток рамки I p
а) б)
Рис. 2.4
Вокруг рамки создается электромагнитное поле. При этом линии магнит-
ного поля охватывают текущий по витку ток. Сравним рис. 2.4а и рис. 2.4б, по-
вторяющий рис. 2.1б, на котором дана структура поля элементарного магнитно-
го излучателя. Сравнение показывает, что картина силовых линий магнитного
поля элементарной электрической рамки и элементарного магнитного излуча-
теля, ось которого перпендикулярна плоскости рамки и проходит через ее
центр, совершенно идентичны. Из сказанного следует важный вывод: направ-
ленные свойства элементарной электрической рамки и эквивалентного ей эле-
ментарного магнитного излучателя одинаковы.
При ориентации плоскости рамки перпендикулярно оси 𝑍 (рис. 2.5) ком-
плексные амплитуды векторов напряженности электрического и магнитного
полей в дальней зоне определяется выражениями:
𝐸𝑚 = −𝜑0 𝐸𝜑𝑚 = −𝜑0 𝑗 𝑊0 𝐼р 𝑙д 2𝑟𝜆 sin 𝜃 𝑒 −𝑗𝑘𝑟 , (2.13)
𝐻𝑚 = 𝜃0 𝐻𝜃𝑚 = 𝜃0 𝑗 𝐼р 𝑙д 2𝑟𝜆 sin 𝜃 𝑒 −𝑗𝑘𝑟 , (2.14)
где
𝐼р – амплитуда электрического тока возбуждения рамки;
𝑙д = 2𝜋𝑆 𝜆 – действующая длина рамки;
S – площадь рамки;
𝑟 – расстояние от центра рамки до точки наблюдения;
𝜆 – длина волны;
𝜃 – угол между осью эквивалентного магнитного излучателя и направле-
нием на точку наблюдения;
𝑊0 – характеристическое сопротивление свободного пространства.
17
Страницы
- « первая
- ‹ предыдущая
- …
- 15
- 16
- 17
- 18
- 19
- …
- следующая ›
- последняя »
