Линейные симметричные электрические вибраторы в свободном пространстве. Кубанов В.П. - 11 стр.

     1.3. Амплитудные характеристика и диаграмма направленности

      Опыт и наличие большого числа экспериментальных данных позволяют
сделать вывод о том, что при инженерных расчетах поля, создаваемого линей-
ным симметричным электрическим вибратором в дальней зоне, вполне допус-
тимо пользоваться формулами, полученными в предположении синусоидально-
го распределения тока вдоль плеч вибратора —формула (1.4).
      Поместим линейный симметричный электрический вибратор в центр
сферической системы координат, показанной на рис.1.5а. Мысленно разобьем
вибратор на бесконечно большое число элементов 𝑑𝑧 (рис. 1.5б). Так как длина
каждого элемента бесконечно мала, то можно полагать, что в пределах его ток
не изменяется ни по амплитуде, ни по фазе. Таким образом, весь вибратор
можно рассматривать как совокупность элементарных электрических излучате-
лей 𝑑𝑧 и поле линейного симметричного электрического вибратора в произ-
вольной точке наблюдения М рассматривать как результат сложения (интерфе-
ренции) полей, создаваемых элементарными излучателями. Ввиду малости воз-
душного промежутка (зазора) между плечами вибратора можно пренебречь
влиянием электрического поля, существующего в нем, на излучение и считать,
что электрический ток течет по сплошному проводнику длиной 2l.


                    Z            
                                 r0
                                                              z
                                                                               M
                                      0
                                                 z l                  rn
                                                          dz       
                   z l                                                    r
                                0
                                                          z        
                                           Y
                                                 z 0
                                                                       r
                                                                       




                  z  l
            X
                                                 z  l
                          а)                                  б)


                                      Рис. 1.5

      Проведем от элемента 𝑑𝑧 и от центра вибратора линии в точку наблюде-
ния 𝑟𝑛 и 𝑟. Элемент 𝑑𝑧 создает в точке наблюдения М напряженность электри-
ческого поля 𝐸 = 𝜃0 𝐸𝜃 , характеризуемую комплексной амплитудой, которую, с
учетом обозначений рис. 1.5б, можно представить в виде [5]:

                                                                                11