Линейные симметричные электрические вибраторы в свободном пространстве. Кубанов В.П. - 23 стр.

го вибратора обозначим через 𝐼вх 1 , а в точках питания второго вибратора — че-
рез 𝐼вх 2 .
       Обозначим
       𝐼вх 2 𝐼вх 1 = 𝑞𝑒 𝑗𝜓 ,                                             (2.1)
где
𝑞 – отношение модулей токов;
𝜓 – сдвиг фазы тока 𝐼вх 2 по отношению к току𝐼вх 1 .
       Что касается функций распределения тока вдоль вибраторов, то при ма-
лом радиусе проводов плеч (а) и не слишком близком расстоянии (𝑑 ≫ 𝑎) мож-
но полагать в первом приближении справедливым синусоидальный закон:
       𝐼 (𝑧1 ) = (𝐼вх1 sin 𝑘𝑙 )sin 𝑘 𝑙 − 𝑧1 ,                            (2.2)
       𝐼 𝑧2 = (𝐼вх2 sin 𝑘𝑙 )sin 𝑘 𝑙 − 𝑧2 .                               (2.3)
       Рассмотрим поле в дальней зоне в общей меридиональной плоскости
вибраторов 𝑍𝑂𝑌 (Е–плоскости). При расчете этого поля применим общую ме-
тодику, изложенную в подразделе 1.3.
       Поскольку расстояние до точки наблюдения очень велико по сравнению с
длиной вибраторов, то направления 𝑟1 и 𝑟2 на точку М можно считать парал-
лельными, как это показано на рис. 2.1б. Разность расстояний от центров виб-
раторов до точки наблюдения (разность хода лучей) равна ∆𝑟 = 𝑟2 − 𝑟1 =
𝑑 cos 𝜗, где 𝜗 — угол между нормалью к оси вибратора и направлением на точ-
ку наблюдения.
       Обозначим напряженность электрического поля, создаваемого в точке
наблюдения первым вибратором, через 𝐸1 . Комплексная амплитуда этого век-
тора определяется выражением (1.12), которое можно записать в виде:
     𝐸1𝑚 = 𝜃0 𝑗 60𝐼П1 𝑟1 cos 𝑘𝑙 cos 𝜃 − cos 𝑘𝑙 sinθ 𝑒 −𝑗𝑘 𝑟1 . (2.4)
     Комплексная амплитуда напряженность электрического поля второго
вибратора:
      𝐸2𝑚 =𝜃0 𝑗 60𝐼П2 𝑟2 cos 𝑘𝑙 cos 𝜃 − cos 𝑘𝑙 sinθ 𝑒 −𝑗𝑘 𝑟2 .          (2.5)
      Напомним, что 𝐼П1 = 𝐼вх1 sin 𝑘𝑙 , 𝐼П2 = 𝐼вх2 sin 𝑘𝑙 .
      Так как точка наблюдения M находится в дальней зоне, то значение ∆𝑟
мало по сравнению с 𝑟1 и 𝑟2 , т.е. расстояния 𝑟1 и 𝑟2 незначительно отличаются
друг от друга. Это дает основание заменить в знаменателе амплитудного мно-
жителя (2.5) 𝑟2 на 𝑟1
     𝐸2𝑚 =𝜃0 𝑗 60𝐼П2 𝑟1 cos 𝑘𝑙 cos 𝜃 − cos 𝑘𝑙 sinθ 𝑒 −𝑗𝑘 𝑟2        (2.6)
     Однако пренебрегать разностью хода в фазовых множителях (2.4) и (2.5)
ни в коем случае нельзя, так как пространственный сдвиг фаз между полями
вибраторов определяется отношением разности хода лучей к длине волны
     𝑘𝑟2 − 𝑘𝑟1 = 2𝜋 𝜆 𝑑 cos 𝜃 = 2𝜋(𝑑 cos 𝜃 𝜆).
     Комплексная амплитуда суммарного поля вибраторов в точке наблюде-
ния М
     𝐸𝑚 = 𝐸1𝑚 + 𝐸2𝑚 = 𝜃0 𝐸1𝑚 + 𝜃0 𝐸2𝑚 .                                 (2.7)

                                                                                23