Линейные симметричные электрические вибраторы в свободном пространстве. Кубанов В.П. - 33 стр.

UptoLike

ВУЗ: 

ПГУТИ | Самара

Составители: 

Рубрика: 

33
Рис. 2.7
На рис. 2.7 вибратор 2 будет вторичным, т.е. питание от генератора к не-
му не подводится (
2
= 0) и он возбуждается полем первичного вибратора 1.
Регулирование тока во вторичном вибраторе достигается включением на его
входные зажимы специального настроечного сопротивления, которое обычно
выбирается чисто реактивным.
Система линейных уравнений типа уравнений Кирхгофа при этом запи-
шется в следующем виде:
1
=
11
1
+
12
2
,
0 =
21
1
+ (
22
+ 
)
2
. (2.30)
Из второго уравнения (2.30) сразу же определяется отношение токов в
системе первичный и вторичный излучатели:
 2
 1
=

21
(
22
+ 
)
=

, (2.31)
где
=
12
2
+
12
2
22
2
+
22
+
2
,
= + arctg
12
12
arctg
22
+
)
22
. (2.32)
Входящие в формулы (2.31) и (2.32) сопротивления должны быть отнесе-
ны ко входным клеммам, что осуществляется путем деления их значений на
sin 
.
При настройке вторичного излучателя в резонанс, когда
22
+
= 0, ток
в нем достигает максимального значения при любых расстояниях . Настройка
может достигаться как регулировкой
при неизменной полуволновой длине
излучателя, так и регулировкой длины плеч излучателя при
= 0, т.е. при ко-
ротком замыкании. На практике наибольшее значение имеют два режима на-
стройки вторичного излучателя: режим рефлектора и режим директора. В ре-
жиме рефлектора подбором расстояния и настройки
во вторичном излуча-
теле создается такой ток (по амплитуде и фазе), что в направлении первичного
излучателя создается максимальное поле, а в направлении вторичного излуча-
теля поле минимально.
d
1
1
U
2
1
I
2
I
Фидер
Нагрузка
Первичный
излучатель
Вторичный
излучатель
Н
X
                                             d
                                  I1                     I2
                                                         XН
                                        U1
                        Фидер      1                 2   Нагрузка


                     Первичный                           Вторичный
                     излучатель                          излучатель

                                       Рис. 2.7

     На рис. 2.7 вибратор 2 будет вторичным, т.е. питание от генератора к не-
му не подводится (𝑈2 = 0) и он возбуждается полем первичного вибратора 1.
Регулирование тока во вторичном вибраторе достигается включением на его
входные зажимы специального настроечного сопротивления, которое обычно
выбирается чисто реактивным.
     Система линейных уравнений типа уравнений Кирхгофа при этом запи-
шется в следующем виде:
     𝑈вх1 = 𝑍11 𝐼вх1 + 𝑍12 𝐼вх2 ,
     0 = 𝑍21 𝐼вх1 + (𝑍22 + 𝑗𝑋н )𝐼вх2 .                                (2.30)
     Из второго уравнения (2.30) сразу же определяется отношение токов в
системе первичный и вторичный излучатели:
     𝐼вх 2 𝐼вх 1 = −𝑍21 (𝑍22 + 𝑗𝑋н ) = 𝑞𝑒 𝑗𝜓 ,                        (2.31)
где
             2     2     2                   2
     𝑞=     𝑅12 + 𝑋12   𝑅22 + 𝑋22 + 𝑋н           ,
      𝜓 = 𝜋 + arctg 𝑋12 𝑅12 − arctg 𝑋22 + 𝑋н ) 𝑅22 .                  (2.32)
      Входящие в формулы (2.31) и (2.32) сопротивления должны быть отнесе-
ны ко входным клеммам, что осуществляется путем деления их значений на
 sin 𝑘𝑙 𝟐 .
      При настройке вторичного излучателя в резонанс, когда 𝑋22 + 𝑋н = 0, ток
в нем достигает максимального значения при любых расстояниях 𝑑. Настройка
может достигаться как регулировкой 𝑋н при неизменной полуволновой длине
излучателя, так и регулировкой длины плеч излучателя при 𝑋н = 0, т.е. при ко-
ротком замыкании. На практике наибольшее значение имеют два режима на-
стройки вторичного излучателя: режим рефлектора и режим директора. В ре-
жиме рефлектора подбором расстояния 𝑑 и настройки 𝑋н во вторичном излуча-
теле создается такой ток (по амплитуде и фазе), что в направлении первичного
излучателя создается максимальное поле, а в направлении вторичного излуча-
теля поле минимально.


                                                                           33

Страницы