Направленные свойства антенных решеток. Кубанов В.П. - 6 стр.

UptoLike

ВУЗ: 

ПГУТИ | Самара

Составители: 

Рубрика: 

6
Полагаем, что фаза тока первого вибратора равна нулю (𝐼
1
= 𝐼
1
𝑒
−𝑗∙0
), а
комплексная амплитуда тока в каждом вибраторе известна с учетом эффекта
взаимной связи всех вибраторов
𝐼
2
= 𝐼
1
𝑒
−𝑗𝜓
, 𝐼
3
= 𝐼
1
𝑒
−𝑗2𝜓
, ……….. 𝐼
𝑛
= 𝐼
1
𝑒
−𝑗(𝑛−1)𝜓
, (1.1)
т.е. токи во всех вибраторах равны по амплитуде, а фаза тока в каждом из виб-
раторов отстает от фазы в предыдущем на величину 𝜓 (линейный закон изме-
нения фазы).
Для простоты сначала рассмотрим процесс формирования направленных
свойств решетки в плоскости 𝑋𝑂𝑌 (рис. 1.1), для которой 𝜃= 90
°
. Для анализа
удобно представить эту решетку так, показано на рис. 1.2а.
Пусть удаленность точки приема такова, что лучи, идущие до неё от от-
дельных вибраторов, можно считать параллельными. Тогда для любых двух со-
седних лучей, например, 1 и 2, разность хода лучей
𝑑
12
= 𝑑sin 𝜑, (1.2)
где 𝑑 – расстояние между соседними вибраторами.
Рис. 1.2
Плоскость 𝑋𝑂𝑌 (рис. 1.1 и рис. 1.2а) является общей 𝐻– плоскостью для
всех вибраторов решетки. В этой плоскости каждый вибратор решетки не об-
ладает направленностью, т.е. его амплитудная диаграмма направленности
представляет в полярной системе координат окружность. Очевидно, что на-
Y
d
1
2
3
n
sind
X
d
1
2
3
n
Y
а)
б)
sind
       Полагаем, что фаза тока первого вибратора равна нулю (𝐼1 = 𝐼1 𝑒 −𝑗 ∙0 ), а
комплексная амплитуда тока в каждом вибраторе известна с учетом эффекта
взаимной связи всех вибраторов
       𝐼2 = 𝐼1 𝑒 −𝑗𝜓 , 𝐼3 = 𝐼1 𝑒 −𝑗 2𝜓 , ……….. 𝐼𝑛 = 𝐼1 𝑒 −𝑗 (𝑛−1)𝜓 ,      (1.1)
т.е. токи во всех вибраторах равны по амплитуде, а фаза тока в каждом из виб-
раторов отстает от фазы в предыдущем на величину 𝜓 (линейный закон изме-
нения фазы).
       Для простоты сначала рассмотрим процесс формирования направленных
свойств решетки в плоскости 𝑋𝑂𝑌 (рис. 1.1), для которой 𝜃 = 90° . Для анализа
удобно представить эту решетку так, показано на рис. 1.2а.
       Пусть удаленность точки приема такова, что лучи, идущие до неё от от-
дельных вибраторов, можно считать параллельными. Тогда для любых двух со-
седних лучей, например, 1 и 2, разность хода лучей
       𝑑12 = 𝑑 sin 𝜑,                                                     (1.2)
где 𝑑 – расстояние между соседними вибраторами.
                                                      Y
                     Y

                     n                                n



                                                  d
                                                                   
                                          X           3                 X
                         3

                                                      2
                         2
                 d
                                                      1
                             d sin
                         1
                                                           d sin
                             




                                                           




                         а)                               б)


                                          Рис. 1.2

      Плоскость 𝑋𝑂𝑌 (рис. 1.1 и рис. 1.2а) является общей 𝐻– плоскостью для
всех вибраторов решетки. В этой плоскости каждый вибратор решетки не об-
ладает направленностью, т.е. его амплитудная диаграмма направленности
представляет в полярной системе координат окружность. Очевидно, что на-
                                              6

Страницы