Составители:
Рубрика:
1.3. Магнитная проводимость и магнитное поле воздушного зазора
Магнитная проводимость воздушного зазора в общем виде может быть
представлена формулой
()
+
λ
+
λ
+
Λ
=θΛ
∑
∑
m2
m2
m1
m10
, t , (26)
где Λ
0
= 1/(δk
c
) - постоянная составляющая магнитной проводимости воздуш-
ного зазора; λ
m1
и λ
m2
– гармоники проводимости зубчатости статора при
гладком роторе и зубчатости ротора при гладком статоре; δ – величина воз-
душного зазора;
k
c
– коэффициент Картера [1], учитывающий зубчатость ста-
тора
k
c1
и ротора k
c2
.
Гармоники зубчатости статора постоянны во времени
λ
m1
= Λ
m1
cosk
1
Z
1
θ при k
1
= 1, 2, 3, … , (27)
а гармоники зубчатости ротора при его вращении зависят от времени
λ
m2
= Λ
m2
cosk
2
Z
2
[θ – (ω
1
/p)(1 – s)t] при k
2
= 1, 2, 3, … . (28)
Амплитудные значения Λ
m1
и Λ
m2
определяются из уравнений
()( )
[
]
()
[]
10
c1c11
c1c11
c1
k
0m1
//1
1)/(sin
11ЛЛ
1
ξΛ=
π−
π
−
−−−=
kkk
kkk
k , (29)
20
c2c22
c2c22
c2
k
0m2
/]/)1[(
]/)1[(sin
)1()1(ЛЛ
2
ξΛ=
π−
π
−
−−−=
kkk
kkk
k . (30)
Значения функций ξ
1
и ξ
2
выбирают в зависимости от коэффициентов k
c1
или
k
c2
и порядка гармоник k
1
или k
2
(см. рис. 2 для k=1, k=2 и k=3).
ξ
1
,ξ
2
0.9 0.961.021.081.14 1.2 1.261.321.381.441.5
0.35
0.29
0.23
0.17
0.12
0.058
0
0.058
0.12
0.17
0.23
0.29
0.35
1
2
3
k
c1
,k
c2
Рис.2
36
Страницы
- « первая
- ‹ предыдущая
- …
- 8
- 9
- 10
- 11
- 12
- …
- следующая ›
- последняя »
