Составители:
Рубрика:
Наиболее сильно проявляют себя зубцовые гармоники статора и ротора
порядка
pZqpqq
+
′
=+
′
=
1z
1)6(н при … 3; 2; 1;
±
±
±
=
′
q , (41)
при pZq +
′′
=
2z
м 3; 2; 1; …
±
±
±
=
′
′
q . (42)
Результирующие значения зубцовых гармоник статора и ротора получают
геометрическим сложением полей, обусловленных распределением обмотки
b
νz
и зубчатостью b
z1
статора (рис.3), и полей b
µz
и b
z2
ротора. На векторной
диаграмме гармоники обмотки статора находятся в фазе с током
I
1
– для по-
лей прямого вращения и в противофазе – для полей обратного вращения.
Е При определённом соотношении чисел
B
ν
(для ν › 0) пазов статора и ротора возникает синхро-
низирующий момент , который стремится
I затормозить ротор. Для ослабления дейст-
вия синхронизирующего момента при вы-
боре числа пазов ротора стремятся к выпол-
-В
δ
ξ
1
I
0r
нению условия ν ≠ µ.
B
ν
(для ν ‹ 0)
Рис. 3
1.4. Радиальные и тангенциальные силы, создаваемые магнитными
полями
При подстановки в уравнение (12) величины результирующего магнитно-
го поля (31) получается выражение с большим числом силовых волн, созда-
ваемых основным полем и взаимодействием любой пары высших гармони-
ческих полей статора и ротора.
Радиальные силовые волны, создаваемые основным полем
p
1
= P
1
cos(2pθ - 2ω
1
t - 2φ
0r
), (43)
вызывают вибрацию порядка
r = 2p, частотой 2ω
1
и амплитудой (в ньютонах
на квадратный сантиметр)
2
д1
20BP
=
. (44)
38
Страницы
- « первая
- ‹ предыдущая
- …
- 10
- 11
- 12
- 13
- 14
- …
- следующая ›
- последняя »
