Основы теории переноса нейтронов. Кузьмин А.В. - 18 стр.

UptoLike

ВУЗ: 

ТПУ | Томск

Составители: 

Рубрика: 

ОСНОВЫ ТЕОРИИ ПЕРЕНОСА НЕЙТРОНОВ
18
238 1 239 239 239
0
23,5 2,3
UU Np Pu,
мин сут
n+→ ⎯⎯⎯⎯→⎯⎯⎯→
240
239 1
0
Pu
Pu ,
c
f
n
осколки деления
σ
σ
⎯⎯→
+→
⎯⎯→
240 1 241
0
Pu Pu,n+→
242
241 1
0
Pu
Pu .
c
f
n
осколки деления
σ
σ
⎯⎯→
+→
⎯⎯→
Полагая, что поток тепловых нейтронов,
Ф=5⋅10
13
см
-2
с
-1
, т.е. не зависит от
времени, оценить изменение изотопного состава топлива в течение двух
недель с начала работы свежего реактора (модель «малого выгорания»).
1.3.13. Оценить изменение изотопного состава топлива в ре-
акторе с урановым циклом (см. исходные процессы в задаче 1.3.12), по-
лагая, что концентрация изотопа урана
238
U и средний поток нейтронов
в реакторе в течении микрокампании не меняется. Образованием изото-
па плутония
239
Pu за счет резонансного радиационного захвата нейтро-
нов ядрами
238
U и делением
241
Pu пренебречь.
1.3.14. Полагая, что скорость образования нейтронов деления
в тепловом реакторе определяется выражением:
(
)
(
)
235 239
,
aa
constνσ + νσ ≈NN
т.е. приблизительно не меняется во времени, сделать оценку изменения
концентрации слабо обогащенного топлива и вторичного горючего
239
Pu
(см. исходные процессы задачи 1.3.12).
1.3.15. В тепловом реакторе в качестве топлива используется
изотоп урана
235
U с обогащением с
5
= 100 %, а воспроизводящим нукли-
дом служит изотоп тория
232
Th. Изотопный состав топлива меняется
в результате следующих процессов:
236
235 1
0
U
U,
c
f
n
осколки деления
σ
σ
⎯⎯→
+→
⎯⎯→
232 1 233 233 233
0
33 39,6
Th Th Pa U,
мин сут
n+→ ⎯⎯⎯→⎯⎯⎯⎯→
234
233 1
0
U
U.
c
f
n
осколки деления
σ
σ
⎯⎯→
+→
⎯⎯→

Страницы