Основы теории переноса нейтронов. Кузьмин А.В. - 37 стр.

UptoLike

ВУЗ: 

ТПУ | Томск

Составители: 

Рубрика: 

Глава 2. СПЕКТРЫ НЕЙТРОНОВ ЯДЕРНЫХ РЕАКТОРОВ
37
циональна
u
M , поэтому при одном и том же ускоряющем напряже-
нии
U
ионы более тяжелых нуклидов движутся с меньшей скоростью,
чем ионы более легких нуклидов. Вакуумную камеру помещают в одно-
родном магнитном поле в таком положении, что вектор магнитной ин-
дукции B перпендикулярен к скорости ионов
v
. Вследствие этого ионы
в вакуумной камере движутся по окружности радиусом
R
. На движу-
щиеся ионы действует центростремительная сила, равная силе Лоренца:
evBRvM
2
u
= . (2.14)
Исключив из последних двух уравнений скорость
v
, получим:
22
2=
u
MeBRU. (2.15)
Приемник зарядов в вакуумной камере расположен на окружно-
сти радиусом
п
R
. Поэтому ионы массой
u
M
попадают в приемник
только в том случае, когда ускоряющее напряжение
(
)
2,,=
u
UaMZA (2.16)
где
−=
2
n
2
ReBa постоянная величина.
На рис. 2.2 в качестве при-
мера приведен спектр масс мо-
либдена, который состоит из семи
пиков ионного тока. Каждый пик
соответствует одному из семи
изотопов молибдена. Высота пика
пропорциональна процентному
содержанию изотопа в элементе.
Измерительный прибор ха-
рактеризуется разрешением. Оно
равно разности
L
Δ
двух самых
близких значений
L , которые
разрешаются (разделяются) при-
бором. Чем меньше разность
L
Δ
,
тем выше разрешение прибора. Очень часто пользуются относительным
разрешением
LL
Δ
. Разрешение современных масс-спектрометров
Рис. 2.2. Спектр масс молибдена [1]
20
10
15
5
0
100
98
96
94
92
отн.ед.
I
i
,
A

Страницы