Основы теории переноса нейтронов. Кузьмин А.В. - 45 стр.

UptoLike

ВУЗ: 

ТПУ | Томск

Составители: 

Рубрика: 

Глава 2. СПЕКТРЫ НЕЙТРОНОВ ЯДЕРНЫХ РЕАКТОРОВ
45
тронов на ядрах l-итого компонента среды;
(
)
exp 1
′
−
−−α−
⎡⎤
⎣⎦
l
uu
функция
распределения нейтронов по энергии упруго рассеянных нейтронов на l-
итом компоненте;
(
)
(
)
22
11α= − + −
ll l
AAступенька замедления в энерге-
тической шкале;
(
)
δ
−u дельта-функция Дирака.
Решение уравнения (2.34)
для однокомпонентной непоглощающей
среды
с
1=A
имеет вид:
(
)
(
)
(
)
1
=
Σ=
ss
Fu u u
Φ
при 0≥u ,
откуда следует выражение для спектра замедляющихся нейтронов
()
()
()
()
111
,~==
ΣΣ
ΦΦ
ss
uE
uEEE
. (2.35)
Эта задача была впервые решена в 1935 году Э. Ферми, поэтому
данный спектр называют
спектром замедления Ферми на водороде.
В случае тяжелого однокомпонентного замедлителя (1>A )
спектр устанавливается не сразу, а асимптотически при 3≥uq
()
()
()
()
11 1
,,
u
≥
≅= =
ζζΣ ζΣ
as
uq
llls lls
Fu E
E
E
ΦΦ
, (2.36)
где
1=α−
l
q есть ступенька замедления в шкале летаргии; а величина
среднелогарифмической потери энергии за одно соударение определяет-
ся выражением:
2
1
2
1
3
α
ζ=− ≈
−α
+
ll
l
l
l
q
A
. (2.37)
Спектр (2.36) называют асимптотическим или спектром Ферми
для тяжелого однокомпонентного не поглощающего замедлителя.
Решение уравнения замедления (2.34) в самом общем случае
можно представить в виде:
(
)
()
(
)
()
,
ϕϕ
≅=
ζζΣ
uu
Fu
u
Φ
. (2.38)

Страницы