Основы теории переноса нейтронов. Кузьмин А.В. - 47 стр.

UptoLike

ВУЗ: 

ТПУ | Томск

Составители: 

Рубрика: 

Глава 2. СПЕКТРЫ НЕЙТРОНОВ ЯДЕРНЫХ РЕАКТОРОВ
47
2.3.6. Энергетическое распределение тепловых нейтронов –
спектр Максвелла
После некоторого числа столкновений нейтроны достигают теп-
ловой области, энергия в которой сравнима с энергией атомов замедли-
теля. В процессе последующей диффузии нейтроны могут, как полу-
чать, так и отдавать энергию. Их энергия определяется тепловым
движением атомов замедлителя при абсолютной температуре
T
. Рас-
пределение тепловых нейтронов по скоростям
v
в случае слабого по-
глощения
довольно точно описывается формулой Максвелла для газов
(2.17). Это распределение показано на рис. 2.6.
Средняя и наиболее вероятная скорости тепловых нейтронов оп-
ределяются по общим правилам и равны:
82
,
π
==
p
kT kT
vv
mm
(2.40)
Очевидно, в данном
спектре всегда будет сохра-
няться соотношение между
этими скоростями
2
1,128
π
==
p
v
v
.
Значение энергии, соот-
ветствующее наиболее веро-
ятной скорости (2.40) часто
обозначают как
2
2
⋅
==
p
T
mv
E
kT . (2.41)
По аналогии с
эффективной температурой
T
~
будем называть
−
T
E эффективной энергией. Для нейтронов, находящихся в равновесии
со средой при комнатной температуре 293
К численные значения этих
скоростей представлены на рис. 2.6.
Распределение потока нейтронов по энергиям аналогично (2.21) и
дается соотношением [8]:
v
cp
=2482
v
p
=2200
(n(v)/n
0
)
10
8
v, м/с
0
0,4
0,0
0,1
0,2
0,3
2000 4000
Рис. 2.6. Максвелловское распределение
тепловых нейтронов по скоростям в среде
при температуре =
Т
20
С

Страницы