Основы теории переноса нейтронов. Кузьмин А.В. - 50 стр.

UptoLike

ВУЗ: 

ТПУ | Томск

Составители: 

Рубрика: 

ОСНОВЫ ТЕОРИИ ПЕРЕНОСА НЕЙТРОНОВ
50
Если в реакторе при-
сутствует тяжелая вода или
бериллий, то возникает до-
полнительный источник за-
паздывающих нейтронов в
результате действия
γ
-
квантов продуктов деления.
Порог
(
)
,γ n -реакции для D
равен 2,226 МэВ,
а для
9
Be
−
1,666 МэВ.
2.3.8. Измерение энергетических спектров нейтронов
В практике реакторной спектрометрии нашли применение мето-
ды, различающиеся по точности, эффективности, энергетическому диа-
пазону и т.д. и, наконец, затратам на создание соответствующих уст-
ройств и средств обработки экспериментальных данных [12].
Экспериментальные методы измерения спектров нейтронов условно
можно разбить на два типа: дифференциальные, в которых получают
спектр в виде непрерывной
функции, и методы, основанные на измерении
некоторых средних спектральных характеристик. Очевидно, что экспери-
менты первого типа более информативные, но, как правило, более дорого-
стоящие, громоздкие, сильнее искажающие поток нейтронов.
Наиболее «прямой» и точный метод –
метод времени пролета.
Суть метода заключается в измерении времени пролета нейтроном не-
которого фиксированного расстояния –
пролетной базы, откуда легко
рассчитать скорость и энергию нейтрона.
Точность измерения времени пролета зависит от точности фиксации
моментов начала и конца движения нейтрона вдоль пролетной базы. Для
лучшей фиксации времени начала движения нейтронов установка должна
работать в импульсном режиме, который создается либо «впрыскивани-
ем» в подкритический реактор коротких импульсов нейтронов от внешне-
го источника периодического действия, либо перекрытием непрерывного
пучка нейтронов и критического реактора непрозрачным затвором. По-
следний способ применим только для нейтронов малых энергий (тепловых
и надтепловых), так как, во-первых, не существует материалов, эффектив-
но поглощающих быстрые нейтроны, и, во-вторых, механический затвор
не способен обеспечить малое значение импульса. Частоту следования
0
0,5
1,0
E
,
М
эВ
Рис. 2.8. Спектр зпаздывающих нейтронов
при делении тепловыми нейтронами
235
U

Страницы