ВУЗ:
Составители:
Рубрика:
42
Рисунок 4.5 Рисунок 4.6
Подействуем на тело, лежащее на неподвижной плоскости внешней
силой
дв.
F
r
, постепенно увеличивая ее модуль. Вначале брусок будет ос-
таваться неподвижным, значит, внешняя сила
дв.
F
r
уравновешивается
некоторой силой
.тр
F
r
, направленной по касательной к трущейся поверх-
ности, противоположной силе
дв.
F
r
. В этом случае
тр.
F
r
– и есть сила тре-
ния покоя
.
Установлено, что максимальная сила трения покоя не зависит от
площади соприкосновения тел и приблизительно пропорциональна мо-
дулю силы нормального давления
N
,µ
0тр.пок.
NF
=
µ
0
– коэффициент трения покоя – зависит от природы и состояния тру-
щихся поверхностей.
Когда модуль внешней силы, а следовательно, и модуль силы тре-
ния покоя превысит значение
F
0
, тело начнет скользить по опоре – тре-
ние покоя
F
тр.пок.
сменится трением скольжения F
тр.ск.
(рисунок 4.6):
NF µ
тр.
=
, (4.4.1)
где µ – коэффициент трения скольжения.
Трение качения возникает между шарообразным телом и поверхно-
стью, по которой оно катится. Сила трения качения подчиняется тем же
законам, что и скольжения, но коэффициент трения µ здесь значительно
меньше.
Подробнее рассмотрим силу трения скольжения на наклонной
плоскости (рисунок 4.7).
На тело, находящееся на наклонной плоскости с сухим
трением,
действуют три силы: сила тяжести
g
r
m
, нормальная сила реакции опоры
N
r
и сила сухого трения
тр.
F
r
. Сила
F
r
есть равнодействующая сил g
r
m и
N
r
; она направлена вниз, вдоль наклонной плоскости. Из рисунка 4.7
видно, что
αsin
m
g
F
= , αcosm
g
N
=
.
Страницы
- « первая
- ‹ предыдущая
- …
- 40
- 41
- 42
- 43
- 44
- …
- следующая ›
- последняя »
