ВУЗ:
Составители:
Рубрика:
110
внутренней 2. Для осуществления этого амплитуды обеих волн должны
быть равны, а фазы отличаться на 180°. В этом случае обеспечивается
гашение отражённой волны. Необходимое соотношение между фазами
φΔ отражённых волн обеспечивается выбором толщины плёнки δ,
кратной нечётному числу четвертей длины волны проходящего через
рассматриваемую деталь света:
4
/
λ
)12(δ
+
=
m . (8.6.1)
Таким образом, если выполняется условие (8.6.1), то в результате
интерференции наблюдается гашение отраженных лучей.
Так как добиться одновременного гашения для всех длин волн не-
возможно, то его делают для мкм 55,0λ
0
=
. Поэтому объективы с про-
светленной оптикой кажутся голубыми.
•
Получение высокоотражающих диэлектрических зеркал
Значительно повысить коэффициент отражения R зеркал можно,
используя последовательность чередующихся диэлектрических слоев с
высоким
1
n
и низким
2
n
показателями преломления (рис. 8.15).
Если оптическая толщина всех слоев одинакова и равна 4/λ
0
(
4/λ
02211
== lnln ), то отраженные их границами волны находятся, как
легко заметить, в одинаковой фазе и в результате интерференции уси-
ливают друг друга. Такие многослойные диэлектрические покрытия
дают высокую отражательную способность только в ограниченной об-
ласти длин волн вблизи значения
0
λ , для которого оптическая толщина
слоев равна
4/λ
0
. Обычно наносят от 5 до 15 слоев сульфида цинка
(3,2
1
=n ) и криолита (35,1
2
=n ). С семью слоями легко добиться 9,0=
R
в спектральной области шириной порядка 50 нм. Для получения коэф-
фициента отражения
99,0=
R
надо нанести 11–13 слоев. Такие зеркала
используются в лазерных резонаторах (Рис.8.16)
Рис. 8.16
Страницы
- « первая
- ‹ предыдущая
- …
- 108
- 109
- 110
- 111
- 112
- …
- следующая ›
- последняя »
