ВУЗ:
Составители:
Рубрика:
150
В каждый момент времени вектор E
r
может быть спроектирован на
две взаимно перпендикулярные оси (рис. 11.12).
Рис. 11.12
Рассмотрим прохождение естественного света последовательно че-
рез два идеальных поляроида
Р и А (рис. 11.10), разрешенные направле-
ния которых развернуты на некоторый угол φ. Первый поляроид играет
роль поляризатора. Он превращает естественный свет в линейно-
поляризованный. Второй поляроид служит для анализа падающего на
него света. Здесь также используется явление
дихроизма.
Световую волну с амплитудой
0
E разложим на две составляющие.
φcos
0
EE
x
=
, φsin
0
EE
y
=
,
x
E – пройдет через поляризатор, а
y
E – не пройдет.
Найдем интенсивность проходящего света. Т.к.
2
~
E
J , то
φcos~
22
0
EJ и
2
00
~ EJ , отсюда получим закон Малюса:
φcos
2
0
JJ =
. (11.4.1)
В естественном свете все значения φ равновероятны и среднее зна-
чение
2/1φcos
2
=><
. Поэтому интенсивность естественного света,
прошедшего один поляризатор уменьшается в два раза.
Поставим на пути естественного света два поляризатора, плоскости
которых образуют угол φ. Из первого поляризатора выйдет луч интен-
сивностью
ест0
2
1
JJ =
. Согласно закону Малюса интенсивность света,
прошедшего второй поляризатор,
φcos
2
1
φcos
2
ест
2
0
JJJ == . (11.4.2)
Это без учета поглощения света в кристалле.
естmax
2
1
JJJ == при φ = 0.
При φ = π/2 0=
J
– скрещенные поляризаторы свет не пропуска-
ют.
Страницы
- « первая
- ‹ предыдущая
- …
- 148
- 149
- 150
- 151
- 152
- …
- следующая ›
- последняя »
