ВУЗ:
Составители:
Рубрика:
152
При прохождении поляризованного света через кристаллическую
пластинку разность хода между двумя компонентами поляризации зави-
сит от толщины пластинки, среднего угла преломления и разности пока-
зателей
o
n и
e
n . Очевидно, что возникающая при этом разность фаз
λ
/
Δπ2δ
=
(11.5.1)
различна для разных длин волн, и тем самым интерференционная кар-
тина оказывается окрашенной. Для плоскопараллельных пластинок на-
блюдаются полосы равного наклона, а для тонких клиновидных пласти-
нок − полосы равной толщины.
Приведенная формула позволяет для любой фазовой пластинки
рассчитать интенсивность на выходе при скрещенных поляризаторе и
анализаторе:
2/δsinφ
2sin5,0
22
0
IJ
i
= . (11.5.2)
10.6. Искусственная анизотропия
Двойное лучепреломление можно наблюдать и в изотропных сре-
дах (аморфных телах), если подвергнуть их механическим нагрузкам.
Изотропное тело, подвергнутое упругим деформациям, может стать
анизотропным и изменить состояние поляризации проходящего света.
Это явление, открытое в 1818 г. Брюстером, получило название фотоуп-
ругости или пьезооптического эффекта. При одностороннем растяжении
или сжатии тело становится подобным
одноосному кристаллу с оптиче-
ской осью, параллельной направлению приложенной силы. Мерой воз-
никающей при этом оптической анизотропии служит разность показа-
телей преломления обыкновенного и необыкновенного лучей. Опыт по-
казывает, что эта разность пропорциональна напряжению
S
F
d
d
σ
= в дан-
ной точке тела. От этого напряжения будет зависеть разность показате-
лей преломления: σknn
eo
=− , где k – коэффициент пропорционально-
сти, зависящий от свойств вещества.
Поместим стеклянную пластинку Q между двумя поляризаторами
Р и А (рис. 11.14).
Рис. 11.14
Страницы
- « первая
- ‹ предыдущая
- …
- 150
- 151
- 152
- 153
- 154
- …
- следующая ›
- последняя »
