ВУЗ:
Составители:
Рубрика:
98
сюда следует, что наблюдение интерференции света возможно лишь
при оптических разностях хода, которые меньше длины когерентности
для используемого источника света.
Чем ближе волна к монохроматической, тем меньше ширина ωΔ и
тем больше длина когерентности
ког
l , а следовательно и время коге-
рентности
ког
τ .
Например, для видимого света
Гц 104ν
14
1
⋅= ; Гц 107ν
14
2
⋅= ,
с 107,1
1042
1
νΔπ2
π
τ
15
14
ког
−
⋅
⋅
⋅
== ; мкм 5,0107,1103τ
158
ког
≈⋅⋅⋅==
−
cl .
Когерентность колебаний, определяемая степенью монохрома-
тичности волн, которая совершаются в одной и той же точке про-
странства, называется
временнóй когерентностью.
Интерференционная картина не будет наблюдаться, если максимум
m-порядка для
λ
Δ
λ
+ будет совпадать с минимумом (1+m )-порядка
для λ. Условие неразличимости интерференционной картины:
2
λ
)12()λΔλ( +=+ mm
, отсюда найдем критический максимум:
λ
Δ2
λ
кр
=m . (8.3.3)
Мы можем четко наблюдать интерференционные максимумы при
кр
mm << .
Найдем связь между порядком интерференционного максимума и
оптической разностью хода. Для критического максимума оптическая
разность хода
λ
Δ m
=
, следовательно
λ
Δ2
λ
Δ
2
ког
= , (8.3.4)
где
ког
Δ – такая оптическая разность хода, при которой исчезает ин-
терференционная картина
.
Чтобы наблюдать интерференционную картину, необходимо, что-
бы оптическая разность хода была много меньше длины когерентности
для данного источника света:
когког
Δ l
<
< , или
ωΔ
πυ
λΔ2
λ
2
<< .
Наряду с временнóй когерентностью для описания когерентных
свойств волн в плоскости, перпендикулярной направлению их распро-
странения, вводится понятие
пространственной когерентности. Два
источника, размеры и взаимное расположение которых позволяют на-
блюдать интерференцию, называются
пространственно-
Страницы
- « первая
- ‹ предыдущая
- …
- 96
- 97
- 98
- 99
- 100
- …
- следующая ›
- последняя »
