Колебания и волны. Геометрическая и волновая оптика. Кузнецов С.И. - 96 стр.

UptoLike

ВУЗ: 

ТПУ | Томск

Составители: 

Рубрика: 

96
Интенсивность в произвольной точке P экрана, лежащей на рас-
стоянии x от О, определяется (для вакуума, когда n = 1) оптической раз-
ностью хода
12
Δ ss −= .
Из рис. 8.1 имеем
222
2
)2/( dxls ++=
;
222
1
)2/( dxls −+=
,
отсюда
xdss 2
2
1
2
2
=− , или
21
12
2
Δ
ss
xd
ss
+
=−= .
Из условия d
l
>> следует, что lss 2
21
≈
+
, поэтому
l
xd
=Δ . (8.2.1)
Отсюда получим, что
максимумы интенсивности будут наблю-
даться в случае, если
0max
λ
d
l
mx ±= (m = 0, 1, 2, …), (8.2.2)
а
минимумы – в случае, если
0min
λ)
2
1
(
d
l
mx +±= . (8.2.3)
Расстояние между двумя соседними максимумами (или минимума-
ми) равно:
0
λΔ
d
l
x = , (8.2.4)
и не зависит от порядка интерференции (величины m) и является посто-
янной для данных l, d.
Расстояние между двумя соседними максимумами называется
расстоянием между интерференционными полосами, а расстояние
между соседними минимумами –
шириной интерференционной поло-
сы
.
Т.к.
x
Δ обратно пропорционально d, при большом расстоянии ме-
жду источниками, например при
l
d
≈
, отдельные полосы становятся
неразличимыми, сравнимыми с длиной волны м 10λ
7
0
−
≈ . Поэтому не-
обходимо выполнять условие d
l
>> .
Этот опыт показывает, что интерференционная картина, создавае-
мая на экране двумя когерентными источниками света, представляет
собой чередование светлых и темных полос. Главный максимум, соот-
ветствующий 0
=
m , проходит через точку О. Вверх и вниз от него рас-
полагаются максимумы (минимумы) первого (1
=
m ), второго (2=m )
порядков и т. д.

Страницы