ВУЗ:
Составители:
26
электроны приобретают энергию до 50 МэВ,
0
υ = 0,99995 с. Направив
такие электроны на твердую мишень, получим рентгеновское излучение
с малой длиной волны. Это излучение обладает большой проникающей
способностью.
Согласно классической электродинамике при торможении электро-
на должны возникать излучения всех длин волн от нуля до бесконечно-
сти. Длина волны, на которую приходится максимум мощности излуче-
ния, должна уменьшиться по мере
увеличения скорости электронов, что
в основном подтверждается на опыте (рис. 2.7).
Рис. 2.7
Однако есть принципиальное отличие от классической теории: ну-
левые распределения мощности не идут к началу координат, а обрыва-
ются при конечных значениях
min
λ
– это и есть коротковолновая гра-
ница рентгеновского спектра.
Экспериментально установлено, что
UBU
const
)(
12390
)A(λ
min
==
o
.
Существование коротковолновой границы непосредственно выте-
кает из квантовой природы излучения. Действительно, если излучение
возникает за счёт энергии, теряемой электроном при торможении, то
энергия кванта ν
h не может превысить энергию электрона eU, т.е.
e
U
h ≤ν , отсюда
h
eU
=ν
или
eU
chc
==
max
min
ν
λ .
В данном эксперименте можно определить постоянную Планка
h.
Из всех методов определения постоянной Планка метод, основанный на
измерении коротковолновой границы тормозного рентгеновского спек-
тра, является самым точным.
2.6. Характеристическое рентгеновское излучение
Когда энергия бомбардирующих анод электронов становится дос-
таточной для вырывания электронов из внутренних оболочек атома, на
Страницы
- « первая
- ‹ предыдущая
- …
- 24
- 25
- 26
- 27
- 28
- …
- следующая ›
- последняя »
