ВУЗ:
Составители:
25
Опыты показали, что разность
λ
'
λ
λ
Δ
−
=
не зависит от длины вол-
ны
λ
падающего излучения и природы рассеивающего вещества, а оп-
ределяется только углом рассеяния φ :
2
φ
sinλ2λ'λλΔ
2
с
=−=
, (2.4.1)
где
'
λ
– длина волны рассеянного излучения,
c
λ
– комптоновская длина
волны (при рассеянии фотона на электроне пм426,2λ
c
=
).
2.5. Тормозное рентгеновское излучение
Для объяснения свойств теплового излучения пришлось ввести
представление об испускании электромагнитного излучения порциями
(квантами). Квантовая природа излучения подтверждается также суще-
ствованием
коротковолновой границы тормозного рентгеновского
спектра.
Рентгеновское излучение возникает при бомбардировке твердых
мишеней быстрыми электронами (рис. 2.6) Здесь анод выполнен из W,
Mo, Cu, Pt – тяжелых тугоплавких или с высоким коэффициентом теп-
лопроводности металлов.
Рис. 2.6
Только 1–3 % энергии электронов идет на излучение, остальная
часть выделяется на аноде в виде тепла, поэтому аноды охлаждают во-
дой.
Попав в вещество анода, электроны испытывают сильное торможение и
становятся источником электромагнитных волн (рентгеновских лучей).
Начальная скорость электрона
0
υ при попадании на анод определя-
ется по формуле:
m
eU
2
υ
0
= ,
где
U – ускоряющее напряжение.
Заметное излучение наблюдается лишь при резком торможении
быстрых электронов, начиная с
U ~ 50 кВ, при этом c4,0υ
0
≈ (с – ско-
рость света). В индукционных ускорителях электронов – бетатронах,
Страницы
- « первая
- ‹ предыдущая
- …
- 23
- 24
- 25
- 26
- 27
- …
- следующая ›
- последняя »
