Электромагнетизм. Кузнецов С.И. - 83 стр.

UptoLike

ВУЗ: 

ТПУ | Томск

Составители: 

Рубрика: 

83
],,U[ФF L
r
r
r
r
+= (7.6.2)
где
;
β1
'
,
β1
'
,'Ф
22
⎟
⎟
⎠
⎞
⎜
⎜
⎝
⎛
−−
=
z
y
x
F
F
F
r
где
2
2
2
υ
β
c
= .
тогда
⎟
⎟
⎟
⎟
⎠
⎞
⎜
⎜
⎜
⎜
⎝
⎛
−−
⎟
⎠
⎞
⎜
⎝
⎛
−
=
2
2
2
2
β1
'
υ
,
β1
'
υ
,0
y
z
F
c
F
c
L
r
.
Можно записать
]U[ФF L
r
r
rr
×+= или
21
FFF
r
r
r
+= .
Умножим и разделим правую часть на
q
0
⎥
⎦
⎤
⎢
⎣
⎡
×+=
0
0
0
0
U
Ф
F
q
q
q
q
L
r
r
r
r
.
Если
c<<
υ
,
⎟
⎟
⎠
⎞
⎜
⎜
⎝
⎛
== 0β
υ
2
2
2
c
, то получим классический случай, т.е.
0
Ф
q
r
– напряжённость электрического поля создаваемого зарядом q в сис-
теме К.
Тогда
q
q EF
01
rr
= – это электрическая сила, действующая на заряд q
0
в системе К, она не зависит от скорости частицы U.
Рассмотрим второе слагаемое
⎥
⎦
⎤
⎢
⎣
⎡
×=
0
02
UF
q
q
L
r
rr
– это слагаемое определяет зависимость силы
2
F
r
от
скорости заряда
0
q . Причем, опять же если 0U
=
r
, то 0F
2
=
r
.
Таким образом,
кроме кулоновской силы
1
F
r
, на заряд действует
другая сила, отличающаяся
от кулоновской. Она возникает в резуль-
тате движения зарядов и называется
магнитной. То есть, движение
зарядов создаёт в пространстве магнитное поле или на движущийся за-
ряд со стороны магнитного поля действует сила
2
F
r
.
Естественно было бы назвать
0
q
L
r
– напряжённостью магнитного
поля. Однако по историческим причинам эта величина носит название
индукции магнитного поля:

Страницы