ВУЗ:
Составители:
Рубрика:
101
Проанализируем далее действие электрического поля на процессы
в ионизованных газах. Подадим постоянное напряжение на электроды.
Положительные ионы будут направляться к отрицательному электроду,
а отрицательные заряды – к положительному электроду. Таким образом,
часть носителей из газоразрядного промежутка будет уходить к элек-
тродам (в цепи возникнет электрический ток). Пусть из единицы объема
уходит
ежесекундно ∆n
j
пар ионов. Теперь условие равновесия можно
представить в виде:
.∆∆∆
jri
nnn
+
=
(8.2.4)
1. Рассмотрим случай
слабого поля: .∆∆
rj
nn
<
< В цепи будет про-
текать слабый ток. Плотность тока по величине пропорциональна кон-
центрации носителей n, заряду q, переносимому каждым носителем и
скорости направленного движения положительных и отрицательных
ионов
+
υ
r
и
−
υ
r
:
)υυ(j
−+
+=
r
r
r
nq . (8.2.5)
Скорость направленного движения ионов выражается через
под-
вижность
µ
и напряженность
E
r
электрического поля:
,Eµυ,Eµυ
r
r
r
r
−
−
+
+
== (8.2.6)
Подвижность – физическая величина, численно равная скорости
направленного движения ионов в газе под действием поля с напряжен-
ностью 1 В/м.
На основании (8.2.6) для плотности тока имеем:
.E)µµ(j
r
r
−+
+= nq (8.2.7)
В слабом поле (
rj
nn ∆∆ << ) равновесная концентрация равна:
r
n
n
i
∆
= .
Подставим это выражение в (8.2.7):
()
.Eµµ
∆
j
r
r
−+
+=
r
n
q
i
(8.2.8)
В последнем выражении множитель при
E
r
не зависит от напря-
женности. Обозначив его через σ, мы получим
закон Ома в дифферен-
циальной форме
.
,Eσj
r
r
= (8.2.9)
где
()
−+
+= µµ
∆
σ
r
n
q
i
– удельная электропроводность.
Вывод: в случае слабых электрических полей ток при несамостоя-
тельном разряде подчиняется закону Ома.
Страницы
- « первая
- ‹ предыдущая
- …
- 99
- 100
- 101
- 102
- 103
- …
- следующая ›
- последняя »
