ВУЗ:
Составители:
Рубрика:
102
2. Рассмотрим
сильное поле. В этом случае
jr
nn ∆∆
<
< и ,∆∆
ji
nn =
т. е. все генерируемые ионы уходят из газоразрядного промежутка под
действием электрического поля. Это объясняется тем, что за время тре-
бующееся иону, чтобы пролететь в сильном поле
E
r
от одного электрода
к другому, ионы не успевают сколько-нибудь заметно рекомбинировать.
Поэтому все ионы, производимые ионизатором, участвуют в создании
тока и уходят на электроды. А, так как, число генерируемых ионизато-
ром ионов в единицу времени ∆n
i
не зависит от напряженности поля, то
плотность тока будет определяться только величиной ∆n
i
и не будет за-
висеть от
E
r
. Другими словами, с дальнейшим увеличением приложен-
ного напряжения ток перестает расти и остается постоянным
.
Максимальное значение тока, при котором все образующиеся ионы
уходят к электродам, носит название
тока насыщения.
Дальнейшее увеличение напряженности поля ведет к образованию
лавины электронов, когда возникшие под действием ионизатора элек-
троны приобретают на длине свободного пробега (от столкновения до
столкновения) энергию, достаточную для ионизации молекул газа
(ударная ионизация). Возникшие при этом вторичные электроны, разо-
гнавшись, в свою очередь, производят ионизацию и т. д. – происходит
лавинообразное размножение первичных ионов и электронов, созданных
внешним ионизатором и
усиление разрядного тока.
На рисунке 8.2 изображен процесс образования лавины.
Рисунок 8.2
Полученные результаты можно изобразить графически (рисунок
8.3), в виде вольтамперной характеристики несамостоятельного газово-
го разряда.
Страницы
- « первая
- ‹ предыдущая
- …
- 100
- 101
- 102
- 103
- 104
- …
- следующая ›
- последняя »
