Электростатика. Постоянный ток. Кузнецов С.И. - 49 стр.

UptoLike

ВУЗ: 

ТПУ | Томск

Составители: 

Рубрика: 

49
Внутри диэлектрика электрические заряды диполей компенсиру-
ют друг друга. Но на внешних поверхностях диэлектрика, прилегающих
к электродам, появляются заряды противоположного знака (поверхно-
стно связанные заряды).
Обозначим '
E
– электростатическое поле связанных зарядов. Оно на-
правлено всегда против внешнего поля
0
E . Следовательно, результи-
рующее электростатическое поле внутри диэлектрика
'.
0
EEE
−
=
(4.1.2)
Итак, электростатическое поле внутри диэлектрика всегда меньше
внешнего поля. Во сколько раз?
Рассмотрим некоторые количественные соотношения.
Поместим диэлектрик в виде параллелепипеда в электростатиче-
ское поле
0
E
r
(рисунок 4.4).
Рисунок 4.4
Как мы знаем, электрический момент тела,
P
r
можно найти по формуле:
,φcos'σили,l'σlP SlPSq ===
r
r
r
(4.1.3)
где 'σ – поверхностная плотность связанных зарядов.
Введем новое понятие – вектор поляризации
Ρ
r
– электрический
момент единичного объема.
,PPP
11
rrr
n
n
i
i
∑
== (4.1.4)
где
n – концентрация молекул в единице объема,
1
P
r
– электрический
момент одной молекулы.
С учетом этого обстоятельства
φcosSlPVPP
=
=
(4.1.5)
(т.к. φcos
S
l
V
= – объем параллелепипеда).
Приравняем (4.1.3.) и (4.1.5) и учтем, что

Страницы