ВУЗ:
Составители:
Рубрика:
50
Но
n
PP
=
φcos – проекция P на направление n
r
-вектора нормали,
тогда
n
P
=
'σ (4.1.6)
Поверхностная плотность поляризационных зарядов равна нор-
мальной составляющей
вектора поляризации в данной точке поверх-
ности.
Отсюда следует, что
индуцированное в диэлектрике электро-
статическое поле
E' будет влиять только на нормальную составляю-
щую вектора напряженности электростатического поля
E
r
.
Вектор поляризации можно представить так:
,EχεEαεPP
001
r
r
r
r
===
nn (4.1.7)
где α – поляризуемость молекул, αχ
n
=
– диэлектрическая восприимчи-
вость
– макроскопическая безразмерная величина, характеризующая
поляризацию единицы объема.
Следовательно, и у результирующего поля
E
r
изменяется по срав-
нению с
0
E
r
только нормальная составляющая. Тангенциальная состав-
ляющая поля остается без изменения.
В векторной форме результирующее поле можно представить так:
'.EEE
0
r
r
r
+= (4.1.8)
Результирующая электростатического поля в диэлектрике равно
внешнему полю, деленному на диэлектрическую проницаемость среды
ε
.
ε
0
E
E
= (4.1.9)
Величина
χ1ε +
=
характеризует электрические свойства диэлек-
трика. Физический смысл диэлектрической проницаемости среды
ε –
величина, показывающая во сколько раз электростатическое поле
внутри диэлектрика меньше чем в вакууме
.
.ε
0
E
E
=
(4.1.10)
С учетом этого обстоятельства, при наличии диэлектрической сре-
ды, мы должны поправить все полученные нами в прошлых разделах
формулы: например теорема Гаусса
,
εε
0
∑
=
k
k
E
q
Ф
или закон Кулона
.
επε4
2
0
21
r
qq
F =
Страницы
- « первая
- ‹ предыдущая
- …
- 48
- 49
- 50
- 51
- 52
- …
- следующая ›
- последняя »
