ВУЗ:
Составители:
Рубрика:
62
На поверхности проводника напряженность E
r
(рисунок 5.1) долж-
на быть направлена по нормали к этой поверхности, иначе, под дейст-
вием составляющей
E
τ
, касательной к поверхности, заряды перемеща-
лись бы по проводнику, а это противоречило бы их статическому рас-
пределению.
Вне заряженного проводника поле есть, следовательно, должен
быть вектор E
r
, и направлен он перпендикулярно поверхности.
Рисунок 5.1
Итак, в установившимся состоянии в проводнике, помещенном в
электростатическое поле имеем:
• Появление у заряженной поверхности на металле заряда про-
тивоположного знака – электростатическая индукция. Этот про-
цесс очень краток
~ 10
–8
с.
• Электростатическое экранирование – внутрь проводника поле
не проникает.
• Во всех точках внутри проводника
0
=
E
, а во всех точках на
поверхности
);0(
τ
== EEE
n
• Весь объем проводника, находящегося в электростатическом
поле
эквипотенциален.
Действительно, в любой точке внутри проводника,
0
d
φd
=−= E
l
следовательно, cons
t
φ = .
Поверхность проводника тоже эквипотенциальна: constφ
пов
= , т.к.
0
d
φd
τ
=−= E
l
.
• Потенциал поверхности равен потенциалу объема проводника.
• В заряженном проводнике некомпенсированные заряды распо-
лагаются только на поверхности (их расталкивают кулоновские силы).
Можно доказать это последнее утверждение формально: проведем
внутри проводника произвольную замкнутую поверхность S, ограничив
некоторый объем внутри проводника. Тогда, согласно теореме Остро-
градского-Гаусса, суммарный заряд q этого объема равен
∫∫
===
ss
SESDq 0dεεd
0
, так как E = 0.
Страницы
- « первая
- ‹ предыдущая
- …
- 60
- 61
- 62
- 63
- 64
- …
- следующая ›
- последняя »
