Фотометрия, геометрическая и волновая оптика. Лантух Ю.Д - 2 стр.

UptoLike

Составители: 

Рубрика: 

Лабораторная работа 1 Основы фотометрии
Цель работы
1 Познакомиться с основными фотометрическими величинами.
2 Освоить методику измерения интенсивности лазерного излучения, его
расходимости, а также калибровки регистрирующей системы.
3 Измерить распределение энергии по сечению лазерного пучка, силу света
лабораторного He-Ne – лазера. Проверить выполнимость основного закона ос-
вещенности.
1 Введение
1.1 Световой поток
Всякая реальная световая волна представляет собой наложение волн с
длинами, заключенными в некотором интервале ∆λ. Этот интервал остается ко-
нечным даже для монохроматического света. В белом свете ∆λ охватывает весь
диапазон воспринимаемых глазом электромагнитных волн, т. е. простирается от
0,40 до 0,76 мкм.
Распределение потока энергии по длинам волн можно охарактеризовать с
помощью функции распределения
φ(λ) = dФ
э
/dλ, (1)
где dФ
э
поток энергии, приходящийся на длины волн от λ до λ + ∆λ.
Зная вид функции (1), можно вычислить поток энергии, переносимой волнами,
заключенными в конечном интервале от λ
1
до λ
2
:
1,0
0,8
0,6
0,4
0,2
V
0
,
45 0
,
50 0
,
55 0
,
65 0
,
70 0
,
750
,
60
λ
Рисунок 1
Ф
э
= φ(λ)dλ . (2)
1
2
λ
λ
2
             Лабораторная работа № 1 Основы фотометрии

                                  Цель работы
     1 Познакомиться с основными фотометрическими величинами.
     2 Освоить методику измерения интенсивности лазерного излучения, его
расходимости, а также калибровки регистрирующей системы.
     3 Измерить распределение энергии по сечению лазерного пучка, силу света
лабораторного He-Ne – лазера. Проверить выполнимость основного закона ос-
вещенности.

                                       1 Введение
     1.1 Световой поток

      Всякая реальная световая волна представляет собой наложение волн с
длинами, заключенными в некотором интервале ∆λ. Этот интервал остается ко-
нечным даже для монохроматического света. В белом свете ∆λ охватывает весь
диапазон воспринимаемых глазом электромагнитных волн, т. е. простирается от
0,40 до 0,76 мкм.
      Распределение потока энергии по длинам волн можно охарактеризовать с
помощью функции распределения

                                 φ(λ) = dФэ/dλ,                                (1)

      где dФэ — поток энергии, приходящийся на длины волн от λ до λ + ∆λ.
Зная вид функции (1), можно вычислить поток энергии, переносимой волнами,
заключенными в конечном интервале от λ1 до λ2:

                            V
                          1,0

                          0,8

                          0,6

                          0,4

                          0,2


                                0,45   0,50 0,55   0,60 0,65 0,70   0,75   λ


                                         Рисунок 1
                                        λ1

                                 Фэ= ∫ φ(λ)dλ .                                (2)
                                        λ2



     2