Автоколебания газа в установках с горением. Ларионов В.М - 124 стр.

    Функции Y0,0 , YV определяются по формулам (2.27), (3.28).
С учетом выражений для акустических возмущений u2′ ,0 , p2′ ,0 , ис-
пользованных при выводе уравнения (2.22), импеданс Y2,0 равен:

           Y2,0 = Im( p2′ ,0 u2′ ,0 ) = −ρV ,0c2,0 [b (2ω) + β tgϕ2 ] .

     После подстановки перечисленных функций в выражение
(4.33) и ряда преобразований, аналогичных тем, которые были сде-
ланы при выводе уравнения (4.32), получаем уравнение для расчета
частот колебаний, учитывающее влияние возмущений скорости
тепловыделения:

                    b(2ω)−1 + βtgϕ2 + F1−1 = 0,
                                                                          (4.34)
                    F1 = F − (B − 1)ε 0c1 (c2,0Y0,0 ) X u .
                                                      −1



    В отличие от уравнения (2.22) функция F1 включает дополни-
тельный член, содержащий действительную часть передаточной
функции пламени.
    Амплитуда колебаний давления в камере сгорания (емкости)
вычисляется по формуле (4.21). Горелочное устройство – прежнее,
поэтому коэффициенты ac, L , ac, N определяются по формулам
(4.25). Коэффициенты aυ, L , al , L , al , N вычисляются из выражений
(3.36), (3.39), (3.48) соответственно. Функции D2 , Dl определяются
соотношениями (3.42), а коэффициент bl – по формуле (4.27).
    Было проведено экспериментальное исследование вибрацион-
ного горения в установке, описанной в подразд. 4.3. Размеры вход-
ного устройства, внутренние диаметры емкости и трубы были те
же. Объем камеры сгорания был постоянным: V = 2 ⋅ 10−5 м3. Труба
состояла из секций длиной 0,05 м, а для непрерывного изменения
ее длины использовалась тонкостенная вставка длиной 0,06 м,

                                      123