Молекулярная физика. Часть 4. Ларионов А.Н - 17 стр.

                                     17
                                2
      Если вынести за скобки u2 , выражение для потерь напора преобразуется
к виду:

                      u1       u 2
                                   ω       u 2
                                                    u 2
∆h1−2.âí . ðàñø .   =( −1) 2 ⋅ 2 =( 2 −1) ⋅ 2 =ς '⋅ 2 .
                      u2      2⋅g  ω1      2⋅g     2⋅g

      Формула Борда хорошо согласуется с экспериментальными результатами,
если сечение 2-2 расположено достаточно далеко от места расширения потока,
то есть там, где распределение скоростей по живому сечению становится ус-
тойчивым.
      При выходе жидкости из трубки в резервуар больших размеров (в реку
или в канал) в формуле Борда u2→0 и местные потери напора определяются
выражением:
                                               u12
                          ∆h1−2.âí . ðàñø . =      ,
                                              2⋅g
То есть коэффициент местного сопротивления равен единице (ζ=1).


                      1.6. Применение уравнения Бернулли

      Рассмотрим примеры применения уравнения Бернулли для объяснения
физических явлений.
      На рис.6 приведена труба пере-
менного сечения, через которую про-
пускают воздух. Давление воздуха в
сечениях трубы определяют, сравни-
вая уровни воды в стеклянных мано-
метрических трубках. В трубках, сое-
диненных с узкими частями трубы,
вода поднимается выше, а в трубках,
соединенных с широкими частями, –
ниже (рис.6). Следовательно, в узких
частях трубы давление воздуха ниже,
чем в широких, в соответствии с уравнением Бернулли.
      Рассмотренная конструкция используется для определения расхода воды
Q, то есть массы воды, протекающей через сечение трубы в единицу времени.
В трубу вставляют короткий участок трубы (трубку Вентури) с меньшим попе-