Гидравлика и гидромашины. Лепешкин А.В - 3 стр.

UptoLike

ВУЗ: 

МАМИ | Москва

Составители: 

Рубрика: 

3
ГИДРАВЛИКА
Лабораторная работа № 1
ДЕМОНСТРАЦИЯ УРАВНЕНИЯ БЕРНУЛЛИ.
ПОСТРОЕНИЕ ПЬЕЗОМЕТРИЧЕСКОЙ ЛИНИИ
И ЛИНИИ ПОЛНОГО НАПОРА.
Основные сведения
Основными уравнениями, позволяющими определять параметры жидко-
сти в напорных потоках, являются уравнение расхода и уравнение Бернулли.
Уравнение расхода, записанное для двух сечений (1 и 2) потока несжи-
маемой жидкости, представляет собой равенство объемных расходов и
и имеет вид
Q
1
Q
2
VS V S
11 2 2
(1)
где: и
V
– средние скорости в сечениях 1 и 2,
V
1 2
и – площади этих сечений.
S
1
S
2
Отсюда следует, что средние скорости в сечениях одного и того же пото-
ка относятся обратно пропорционально площадям сечений (для круглых сече-
ний, обратно пропорционально квадратам соответствующих диаметров).
Для сжимаемой жидкости уравнение (1), строго говоря, несправедливо и
должно быть заменено уравнением весового
Q
G
или массового расхода
.

Q
m
Уравнение Бернулли так же пишется для двух живых сечений одного и
того же потока (например, для сечений 1 и 2).
Для идеальной (невязкой) несжимаемой жидкости оно имеет вид:
z
p
g
V
g
z
p
g
V
g
H
1
11
2
2
2
2
2
22
 

. (2)
Каждый из членов уравнения Бернулли с одной стороны представляет со-
бой некоторую высоту (напор), а с другой стороны является тем или иным ви-
дом удельной механической энергии жидкости.
Под удельной энергией жидкости в сечении понимается энергия, отне-
сенная к единице веса жидкости.
Таким образом, в уравнении (2):
z
– это нивелирная высота, определяющаяся как расстояние от центра тяже-
                                        3
                               ГИДРАВЛИКА

                           Лабораторная работа № 1
                ДЕМОНСТРАЦИЯ УРАВНЕНИЯ БЕРНУЛЛИ.
               ПОСТРОЕНИЕ ПЬЕЗОМЕТРИЧЕСКОЙ ЛИНИИ
                    И ЛИНИИ ПОЛНОГО НАПОРА.
                               Основные сведения
      Основными уравнениями, позволяющими определять параметры жидко-
сти в напорных потоках, являются уравнение расхода и уравнение Бернулли.
      Уравнение расхода, записанное для двух сечений (1 и 2) потока несжи-
маемой жидкости, представляет собой равенство объемных расходов Q 1 и     Q2
и имеет вид
                            V 1S 1  V 2 S 2                  (1)

где: V1 и V 2 – средние скорости в сечениях 1 и 2,
         S1 и S 2 – площади этих сечений.
      Отсюда следует, что средние скорости в сечениях одного и того же пото-
ка относятся обратно пропорционально площадям сечений (для круглых сече-
ний, обратно пропорционально квадратам соответствующих диаметров).
      Для сжимаемой жидкости уравнение (1), строго говоря, несправедливо и
должно быть заменено уравнением весового        Q  или
                                                     G       массового расхода

Q  .
  m

      Уравнение Бернулли так же пишется для двух живых сечений одного и
того же потока (например, для сечений 1 и 2).
      Для идеальной (невязкой) несжимаемой жидкости оно имеет вид:
                                      2
                 p1 V 12        p2 V 2
            z1          z2         H
                 g 2 g         g 2 g                   .          (2)

     Каждый из членов уравнения Бернулли с одной стороны представляет со-
бой некоторую высоту (напор), а с другой стороны является тем или иным ви-
дом удельной механической энергии жидкости.
     Под удельной энергией жидкости в сечении понимается энергия, отне-
сенная к единице веса жидкости.
      Таким образом, в уравнении (2):
  z   – это нивелирная высота, определяющаяся как расстояние от центра тяже-

Страницы