Методические указания к лабораторным работам по курсу "Основы физики лазеров". Летута С.Н. - 45 стр.

В этом случае на ее обеих гранях выполняется закон Брюстера (tg i = n ) и фор-
мула для дисперсии призмы упрощается:

                              dϕ dϕ dn ~ dn
                                =      −2    .                          (3.18)
                              dλ dn dλ    dλ

      На рисунке 3.3(6) приведена схема лазера на красителе с призмой, дис-
персия которой определяется выражением (3.18). Так как в резонаторе излуче-
ние проходит через призму несколько раз (по крайней мере дважды), то его
дисперсия будет складываться из угловой дисперсии призмы для пучка излуче-
ния, падающего на нее слева, и дисперсии для пучка, падающего на призму
справа. Для равносторонней призмы с учетом (3.18) для дисперсии двухпро-
ходного резонатора можно записать

                                           dn
                                  Dp = 4      .                         (3.19)
                                           dλ

Дисперсионный резонатор характеризуют также коэффициентом перестройки

                                          dν
                                   Kp =      ,                          (3.20)
                                          dρ

     где ν = f ( ρ ) - закон перестройки (функция, аналитически связывающая
частоту настройки резонатора со значением его управляющего параметра ρ ).
Управляющим параметром в рассматриваемой системе является угол поворота
одного из зеркал резонатора (R2 ) или призмы. Качественно коэффициент K p
можно определить пользуясь рисунком 3.3(6). При переходе от одной длины
волны к другой угол поворота зеркала будет задан дисперсией призмы Dnp , так
как

                                      1     1
                              Kp =       =2    ,                        (3.21)
                                     Dnp    Dp

      где D p - полная дисперсия резонатора.
      Спектральная полоса пропускания резонатора ∆ λ будет определяться
величиной D p . Если в лазере, имеющем угловую расходимость светового пуч-
ка ∆ β , использовать M призм, то предельная спектральная ширина генерации
∆ λ β будет равна



                                                                           51